SÉANCE DU 3 MARS IO,l3. 68l 



ITT 1 



subit une variation e d = -rr dty = — wL^Ï sîn<f/rf^J et produit en outre, 

 par son déplacement angulaire cAJ;, une force contre-éleclromotrice 

 directe — E t d'\i = — co L f I cos -\i d\i . 



Pour que la tension aux bornes U reste la même, il faut que ces forces 

 électromotrices supplémentaires introduites par le décalage soient com- 

 pensées par des courants supplémentaires prenant naissance dans l'induit : 



ces courants (en retard de M se calculent en divisant chacune d'elles par 



l'impédance correspondante, ou (comme la résistance est négligeable) par 

 la réac tance correspondante de même nom, que j'appelle respectivement o>L f 

 et coLj. On a ainsi un courant supplémentaire direct total 



E d dè 



i,, = r - i l si n <b d'il 



w L, 



et un courant supplémentaire transversal total 



«L,[ cos <b dl r ... 



t, = ; — ' 4- 1 coséd'l. 



m L rf 



En multipliant chaque courant supplémentaire par la force électromo- 

 trice de même phase, on obtient la variation totale de puissance 



dP = E d ia+ E t i, = E d dù l — ^ I sindi ) -^(coL, — wL rf )P cos 2 iL d<h. 



' \uL, J m L rf 



Si l'on introduit la force électromotrice joubertique définie dans ma 

 Communication précédente et dont l'expression est E y = E (/ + co L r I sin *j/, 

 on obtient l'expression équivalente: 



-pp = (Ei— wL,T sind*) — ^~ («L, — wLrf)I 2 cos 2 d/. 



dy ' w L, L,; 



que j'avais donnée par une méthode moins rigoureuse dans une autre 

 Communication antérieure (Comptes rendus, 28 mai 1912) avec cette seule 



différence que le second terme est multiplié par un facteur correctif p- (' ). 



Ce facteur se réduit à l'unité quand on a affaire à un alternateur suivant la 

 loi de Joubert. Dans ce cas, l'expression de la variation se réduit, en 

 appelant \ cc le courant de court circuit, à 



dV 



— =E(I-I«sini!0, 



a ^ 



( ' ) On remarquera que L, — Lrfiie diffère pas de l, — lrf, car L t = t t -+- s et L,/ = l c / + s. 



