SÉANCE DU IO MARS Io,l3. 7H7 



sur la figure 2. La courbe -I- 1 représente le courant positif en fonction de la pression 

 et la courbe -t- 2 le même courant, lorsqu'on fait agir un champ* d'environ 200 unités 

 et qui reste sensiblement la même pour des valeurs plus grandes du champ magné- 

 tique. Les courbes — 1 et — 2 représentent le courant négatif dans des conditions 

 analogues. 



Ces résultats nous obligent d'admettre l'existence d'un rayonnement très 

 absorbable provenant du plateau A, qui peut ioniser et dont la charge a été 

 trouvée négative; c'est donc un rayonnement électronique. 



Sur ce point nous sommes en désaccord avec les auteurs cités plus haut, 

 et dont les expériences semblent démontrer que la vitesse du rayonnement 

 secondaire serait inférieure à la vitesse nécessaire pour ioniser les gaz. 



Au contraire, l'étude des projections radioactives (') a montré l'existence 

 d'un rayonnement très absorbable et facilement déviable par un faible 

 champ magnétique, et qui présente quelques analogies avec le rayonnement 

 que nous avons trouvé. 



Ainsi, la dislance entre le plateau A et la toile D de la chambre d'ionisation étant 

 de io m "', le rayonnement secondaire parcourt cette distance à la pression d'environ 

 10™ de mercure; le produit du parcours par la pression est donc égal à 100. Etant 

 donnée l'incertitude sur la fin du parcours, ce nombre ne peut être considéré que 

 comme approximatif. 



Une feuille d'aluminium battu d'environ oH-, 5 d'épaisseur suffit pour arrêter complè- 

 tement le rayonnement secondaire. 



Des valeurs du champ magnétique nécessaire pour supprimer le rayon- 

 nement secondaire nous avons déduit l'ordre de grandeur de la vitesse des 

 particules constituantes. Pour qu'aucune particule n'arrive à la chambre 

 d'ionisation il faut que le rayon du cercle décrit dans le vide, sous l'action 

 du champ magnétique, soit égal à to mm pour les rayons normaux au pla- 

 teau A et de ^ pour les rayons qui ont une direction tangentielle. 



Portant cette dernière valeur dans la formule connue R= — r-p, on en 



e H 



déduit pour la vitesse correspondante t,8x io J cm : sec. 



I>n constituant successivement le plateau A par divers métaux tels que : 



aluminium, zinc, cuivre et plomb, on constate que la différence entre les 



courants sans champ magnétique et les courants obtenus en présence du 



champ est à peine modifiée; au contraire la valeur des courants avec le 



(' ) L. Wertenstein, Radium, t. IX, janvier 1912. — B. Bia.nu et L. Werte.nstein, 

 Radium, t. IX, octobre 1912. 



C. K.. iqi3, 1" Semestre. (T. 156, N 10.) 1 OU 



