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coefficient de conductibilité k et un rapport des chaleurs spécifiques y cons- 

 tants. L'équation (4) (où l'on fait a = o) donne alors, en effet, en se 

 servant de (2), 



lin (y — 1)— =— (y -+■ l)p--h 2 Dp + E, 



ce qui peut s'écrire 



(7) 



s >n ("/ — O f d'Y 



dx 



{p — b)(a — p), 



a et b étant de nouvelles constantes qui peuvent remplacer D et E, et telles 



que D = (y + 1 ) L'équation (5) est d'ailleurs 



D'où, par (1), (2), 



(8) 



pv — HT. 



T _. yp(P— p) _ p[(y + ■)(« + & 



h m- 2 H m' 1 



2 P ] 



L'élimination de T entre (7) et (8) donne, après intégration 



(y 



(y + ,) a + C/-3 )6 ( / -„3)« + (- / + l), 



rt — b 



L{a- 



dT 





est 



l 1 = — » 



On voit facilement, sur ces formules, que la condition , 

 vérifiée d'elle-même. 



Suivant que a est inférieur ou supérieur à l &, les fonctions (9) sont 



représentées par la ligure 1 ou la figure 2. 



_> 



Fia. 1. 





 Fie. .'. 



Des calculs numériques montrent que la figure 1 ne donne pas une élé- 

 vation de température suffisante pour passer de la température ordinaire à 

 la température d'inflammation des gaz usuels. De plus, quand on a en vue 

 des indications applicables au cas de l'écoulement par un orifice, il faut 

 que la pression diminue de r = — se à x = o. Il faut donc se reporter à la 

 figure 2, dont d'ailleurs l'arc MN convient seul pour remplir l'espace 



