SÉANCK Ul 25 MARS I9l3. 9/jl 



système soit électrostatiquement neutre aux grandes distances, sa charge 

 totale (ne) sera prise égale à n fois celle (e) d'un électron. 



L'action électrique totale de deux spectrons quelconques se compose de 

 trois parties : 



i° Les actions électrostatiques. Leur résultante est nulle si la distance des 

 deux spectrons est suffisante. 



2° Les actions galvanoslatiqu.es qu'a priori on doit supposer pouvoir 

 exister entre les charges positives fixes de l'un des systèmes et les éléments 

 de courant auxquels sont assimilables les électrons en mouvement de l'autre. 

 Elles doivent être également considérées comme nulles dans le cas qui nous 

 occupe ('). 



3° Les actions èlectrodynamiques entre les mêmes éléments de courant. 

 Pour les calculer, désignons par p et p' les rayons vecteurs OM et O'M'des 

 électrons M et M', par a;, y, s, x', y', z les projections de ces vecteurs sur 

 trois axes rectangulaires fixes, l'axe des x étant parallèle à la droite 00= d 

 qui joint les centres des orbites, par r la 'distance des deux électrons sup- 

 posée très grande par rapport à as, y, z, x' , y', s' et employons la formule 

 d'Ampère : 



, ii i' ds ds' / i dr Or 0* r 



(0 /= : [-———r 



r' 2 \ 2 Os ds' Os Os' 



On sait que y représente une force positive dans le cas d'une attraction et 

 dirigée suivant fa droite qui joint les deux éléments de courant ds et ds'. 

 Si l'on écrit alors les relations connues : 



(2) • ids = ve, i 1 ds' ' = e' e 



on trouve, pour l'action moyenne f m des deux éléments de courant consi- 

 dérés : 



e'- 1 /* T r r l dx du' dr dy' dz dz'\ J . . 



(4) /-=5îtf/ / \-ltï^F^^indU + ^TtW) dtdt - 



T et T' désignant les périodes de révolution de chaque électron. 



On voit que nous désignons le temps par t ou t' suivant qu'il s'agit de 



(') Cette question donnera lieu à une publication ultérieure. 



