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Or il est clair que la même évolution aura lieu, dans la couche de tran- 

 sition séparant les deux fluides, autant que le comportera sa figure à deux 

 dimensions sensibles, susceptible d'être confondue, en chaque endroit, avec 

 celle d'un mince feuilletp/a/?,- et que, tout autour d'une normale au feuillet, 

 elle y égalisera les distances moléculaires moyennes suivant les sens 

 tangenliels, amenant ainsi et reconstituant sans cesse une isotropie non pas 

 absolue, mais de révolution autour de la normale. Par suite, de même que 

 l'isotropie complète, à l'intérieur de chaque particule fluide, y assure la 

 normalité et l'égalité des pressions sur tous les éléments plans qui s'y 

 croisent, de même aussi l'isotropie, autour de chaque normale, de la couche 

 superficielle, avec symétrie de celle-ci de part et d'autre de la coupe qu'y 

 fera tout plan très petit mené suivant la même normale, entraînera la per- 

 pendicularité, à ce plan, des deux tensions égales et opposées, f, exercées 

 par unité de longueur sur les deux étroites faces de la coupe, ainsi que leur 

 égalité pour les coupes normales orientées dans tous les azimuts. Donc, ces 

 tensions normales et égales/, tangentes à la couche superficielle, ne dépen- 

 dront que des deux variables (densité et température) définissant l'état 

 physique dans le voisinage, à l'intérieur du liquide. 



II. D'ailleurs, à température constante et aux pressions modérées où la 

 densité p du liquide intérieur reste peu supérieure à ce qu'elle est clans le 

 vide, les actions individuelles de molécule à molécule, les unes, répulsives, 

 les autres, attractives, qui constituent la pression élastique sur tout élément 

 plan intérieur, et qui y sont à peu près aussi nombreuses qu'à l'état solide 

 où la densité se trouve du même ordre, ne doivent varier avec p que de très 

 petites fractions de leurs valeurs dans le vide, à l'exception peut-être des 

 répulsions exercées aux plus petites dislances et très rapidement croissantes 

 par de minimes rapprochements; en sorte que la pression élastique y est la 

 somme algébrique, relativement presque nulle, d'énormes répulsions et 

 d'énormes attractions, constituant séparément deux très fortes sommes de 

 signes contraires. 



Effectivement, la densité naturelle, dans le vide, du liquide (supposé 

 non volatil, pour fixer les idées), se règle d'elle-même, abstraction faite du 

 poids des particules, de manière à laisser en équilibre les éléments des 

 feuillets superposés qui composent la couche superficielle libre, c'est-à-dire 

 par la condition de donner, près de celle surface (censée peu courbe), une 

 pression nulle sur tous les éléments plans qui lui sont parallèles et, par 

 suite, nulle aussi, à l'intérieur, sur les éléments plans de toute orientation. 



