SÉANCE DU 3l MARS I9l3. p85 



Sur les éléments plaas menés dans la couche superficielle parallèlement 

 à ses faces, la densité prend donc les valeurs p nécessaires pour y amener 

 partout la neutralisation ou exacte (dans le vide), ou approchée (aux 

 pressions ordinaires), des attractions et des répulsions exercées à travers 

 ces éléments. Or on a ainsi autant d'équations que d'éléments plans paral- 

 lèles à la surface, ou que d'inconnues p correspondantes; ce qui doit 

 déterminer celles-ci. Dès lors, rien n'est disposé (ni ne reste disponible) 

 dans les feuillets de la couche superficielle fibre ou. de même, des autres 

 couches analogues de transition, pour produire une neutralisation ou une 

 quasi-neutralisation pareilles des attractions et des répulsions, à travers les 

 autres éléments plans de ces couches, notamment à travers les coupes 

 normales considérées ci-dessus, ou de part et d'autre desquelles il y a très 

 sensiblement symétrie à la fois géométrique et physique des couches super- 

 ficielles en question. 



Ainsi s'expliquent les énormes valeurs, par unité d'aire, de la tension 

 superficielle, qui est sensible, égale &f, sur l'unité de longueur d'une coupe, 

 malgré sa largeur et sa surface extrêmement faibles. 



III. Mais ce qui précède ne concerne, en toute rigueur, que les fluides 

 parvenus, avec leurs couches de transition, à l'état statique, après cessation 

 de toute déformation visible des particules. Or l'évolution interne qui y 

 rétablit alors soit l'isotropie en tous sens, soit l'isotropie autour d'une 

 normale, demande toujours pour se faire un certain temps, très court chez 

 les fluides peu visqueux, plus long chez les autres. D'où il suit que, à l'état 

 dynamique, c'est-à-dire quand chaque particule est soumise sans cesse, 

 du dehors, à de nouvelles déformations visibles, sa configuration interne 

 diffère de ce qu'elle serait, sous sa figure apparente actuelle, si l'isotropie 

 s'y trouvait rétablie. 



Bornons-nous au cas de fluides assez peu visqueux, ou soumis à des 

 déformations visibles assez lentes, pour que l'évolution productrice de 

 l'isotropie y soit, à tout instant, fort avancée. Alors les écarts existant entre 

 la configuration interne réelle de chaque particule et sa configuration 

 isotrope ou élastique pour ses densité et température effectives, sont, 

 évidemment, d'autant plus faibles qu'elle est en train de se déformer avec 

 plus de lenteur; et ils deviendraient négligeables, si la vitesse avec laquelle 

 s'y font les déformations visibles s'annulait. Or, les actions moléculaires 

 dépendant justement de la configuration réelle, c'est dire que des éléments 

 plans, bien définis en situation dans une particule de Yinlérieur, éprou- 



