SÉANCE DU 7 AVRIL I9l3. 1069 



faisceau des rayons réfléchis régulièrement par la paroi, cette image est invisible 

 quand le ballon est froid et que la paroi est propre. Quand la température s'élève, on 

 commence à apercevoir, dès qu'elle dépasse ioo°, la trace du faisceau lumineux 

 excitateur qui traverse le ballon. Feu à peu la luminosité de résonance augmente 

 d'intensité. Au-dessous de 200 environ, elle présente à un haut degré un caractère 

 très remarquable, que j'avais déjà observé, mais moins nettement, avec l'excitation 

 par la lumière blanche : au lieu de se limiter exactement au chemin -suivi par le 

 faisceau excitateur, la luminosité est très diffuse et semble remplir tout le ballon. Il 

 s'agit là d'une résonance secondaire analogue à celle que M. Wood a observée avec 

 la vapeur de mercure pour la raie 2536. 



Si la température continue à s'élever, celte lueur diffuse diminue de plus eu plus. 

 mais aussi la pénétration de la lumière excitatrice dans la vapeur. Vers 200°, la région 

 de résonance ne s'étend guère que sur une épaisseur de 5 mm à 6 ram . A 3oo° environ, 

 son épaisseur n'est plus appréciable à la vue. De quelque endroit qu'on regarde 

 alors la face antérieure du ballon, à condition que le rayon visuel ne traverse pas la 

 vapeur, on aperçoit l'image de la source avec autant de netteté que si celte image était 

 formée sur une feuille de papier blanc collée à l'intérieur du ballon. 



L'observation de ce phénomène parait très suggestive. Je me bornerai 

 pour le moment aux remarques suivantes : 



J'ai fait au début une distinction entre le phénomène de résonance 

 superficielle diffuse que je viens de décrire et celui de réflexion régulière que 

 M. Wood a observé avec la vapeur de mercure. Il est fort probable que si 

 la vapeur de sodium était rendue suffisamment dense, on observerait aussi 

 une réflexion régulière. Malheureusement, l'attaque du verre est trop 

 rapide, dès 4oo°, pour permettre d'atteindre une densité de vapeur un peu 

 importante. A 3oo°, la tension de vapeur est seulement de l'ordre de o D "", 1 . 

 Toutefois, il sera intéressant d'étudier la loi de répartition de la lumière 

 diffusée par l'image de résonance dans les différentes directions, pour voir 

 si cette loi se rapproche de la réflexion régulière quand la température 

 s'élève. 



Bien que la lumière dont l'excitation est efficace pour produire la réso- 

 nance soit très rapidement arrêtée par les premières couches de vapeur 

 qu'elle traverse, il est digne de remarque que l'absorption globale de la 

 lumière émise par le brûleur soit très faible. Vue à travers le ballon plein de 

 vapeur chaude, la flamme ne semble pas avoir diminué d'éclat d'une 

 manière appréciable. Il est donc fort probable que la lumière excitatrice 

 utile est limitée à une région très fine au centre des raies D. C'est ce que 

 des expériences en cours sur l'absorption de la vapeur de sodium pure me 

 permettront, je pense, de vérifier. Le fait est d'ailleurs à rapprocher de 

 cette observation que l'image de résonance superficielle diffuse ne semble 



