SÉANCE DU 7 AVRIL IO,l3. 1071 



Le ballon el la sphère sont remplis du liquide étudié. La variation de température, 

 due à la détente, est donc sensiblement la même à l'intérieur et à l'extérieur du 

 ballon. Les échanges de chaleur sont ainsi réduits au minimum. 



Toutes les mesures ont été faites à la température du laboratoire. 



Le procédé opératoire est le suivant : 



On élève la pression à 2 alm environ; on note, simultanément, la pression et le niveau 

 du liquide dans le tube gradué; on ouvre, aussitôt, le robinet de laiton et l'on note la 

 dénivellation du liquide. 



On obtient ainsi la dilatation apparente du liquide par détente adiabatique, depuis 

 la pression notée jusqu'à la pression atmosphérique. 



On en déduit le coefficient apparent de compressibilité adiabatique. 



Si b est le coefficient de compressibilité du verre du ballon, a son coefficient de 

 dilatation cubique el si l'on admet qu'il est constammen t en équilibre de température 

 avec le liquide, le terme correctif dû au verre est 



en réalité le verre se refroidissant moins que le liquide, dans la détente, ce terme 

 correctif est compris entre la valeur précédente et /*. 

 J'adopterai comme terme correctif, en posant a = 2.io~ 3 , 



EcD 

 J'ai obtenu, expérimentalement, pour le mercure, 



v — 1 3 rr>- 6 I > ~i 



/appareiil — i, i/. iv» ^ /. 



(unité de pression : l'atmosphère). 



En admettant 



P = 3,7. IO -« H, 



y. = 1.808. io _i , 



c =o c .o333, 

 on trouve 



y = 3,2. io — 6 . 

 D'où 



6 = 1.9.10-". 



Afin de comparer ma méthode avec les méthodes antérieures, j'ai 



(M J'ai verni intérieurement la sphère de cuivre afin de la protéger contre 

 l'attaque du mercure. 

 (-) Amagat, Bridgman, 1909. 



