SÉANCE DU 5 MAI I9l3. • I 365 



minimum d'énergie au delà duquel le principe déquipartition redeviendrait 

 applicable, à représenter l'énergie moyenne d'un résonateur v par la for- 

 mule 



RT .v + i 

 J— N e* ' 



, „ N/h' Nc/i 



en appelant x 1 expression r=- ou tttt,- 



Cette formule donne, pour la densité de l'énergie du rayonnement noir 

 entre les longueurs d'onde A et A -+• dk, 



X 1 X 6 xe x 



qui tend bien aux limites d'une part vers la formule de Wien et d'autre 

 part vers celle de Lorentz. 



Nous avons dès lors, pour le rayonnement total à la température T, 



v ^ 



L'intégrale / (x ■+- i)x 2 e~ x dx est égale à 8. L'équation précédente 

 peut donc s'écrire 



,Nous retrouvons la loi du rayonnement de Stefan-Bollzmann, 



W =«T 4 , 

 la valeur de la constante étant 



64t:R v 



u = 



c 3 /< 3 N 4 



Tous les nombres qui figurent dans cette expression sont des constantes 

 universelles. Si nous prenons pour -r— la valeur i,4& généralement admise 



(ou i45oo quand X est exprimé en a) et pour ^ = ^a la valeur i^g-io -16 , 

 qui correspond à N = 64 . io 22 , il vient 



QTZ 



u = 8,5. io -13 — ^ degré -4 . 

 cm 3 ° 



C'est très sensiblement la valeur expérimentale considérée aujourd'hui 

 comme la plus probable. Elle résulte des expériences de M. Féry, con- 

 firmées en 191 1 par celles de MM. Féry et Drecq. Ces deux séries d'expé- 



