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(^r-) = + 1, on pourra choisir la classe ambiguë a, de façon que tpa en 

 représente. 



Alors si (— -) = + 1 et ( -^- ) = -+- 1, on prendra '\>a. au lieu de '} el l'on 



aura 



1 



<\ix J \<])i a,' 



de sorte que 00 et o, pourront encore représenter un même produit pq de 

 deux nombres premiers L\n -f- 3. 



e 

 — 1 

 a 



Si au contraire (•— ) = — 1, l'un des nombres premiers y.» et q est congru 



à 1 et l'autre à3, (mod4); cela suffît pour que l'équation ( i)soitimpossible; 

 mais comme les formes de discriminants l\n-\-i ou 8/1 + 4 n'ont pas de 



caractères particuliers (— )> ni (- -j, on pourra déterminer// et q de 



manière à rendre également les équations (2) impossibles. 



Dans un cas comme dans l'autre la transformation S pourra donc encore 

 Lre employée. Mais s'il n'y a pas de forme ambiguë a, pour laquelle 



: — 1, elle ne pourra l'être en général, sauf, bien entendu, si le 



genre de cp et de cp, peut représenter des nombres !\n ■+- 3, cas où notre rai- 

 sonnement ne fait pas intervenir les formes ambiguës. 



Enfin la démonstration s'applique également aux formes x- — o, 

 x- — cp,, où cp el cp, sont des formes indéfinies. 



PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Sur la viscosité de l' atome . Note de 

 M. L. Décombe, présentée par M. Appell. 



Comme ceux d'absorption lumineuse, les phénomènes diélectriques 

 anormaux (résidus, chaleur de Siemens, etc.) trouvent leur explication 

 dans l'existence d'un terme de viscosité, proportionnel à la vitesse, qui 

 affecterait le mouvement des particules soumises au rayonnement lumineux 

 ou au champ électrique extérieur ( '). Ce terme, considéré jusqu'ici connue 

 empirique, parait cependant pouvoir être rattaché aux principes fonda- 



(') Comptes rendus, L lo2, p. 1755; t. 15IS, p. 1469; '• 154, p. 191, et Journal de 

 Physique, mars 1912. 



