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que, pour abréger, nous n'écrivons pas (7, et t désignent des quantités très 

 petites, mais finies, qu'il appartient à l'expérience de déterminer). 



Le mouvement de l'électron est alors représenté par une rotation 

 amortie (2') autour d'un point O' qui effectue, relativement au centre atti- 

 rant O, un mouvement défini par la solution particulière des équations (3'). 

 Nous retrouvons dans celles-ci les équations fondamentales sur lesquelles 

 Lorentz a fondé empiriquement la théorie de l'absorption lumineuse et qui 

 nous ont servi, d'autre part, à édifier une théorie des phénomènes diélec- 

 triques résiduels (' ). 



II. Les discontinuités dont nous avons admis l'existence paraissent 

 pouvoir être attribuées à un mouvement irrégulier d'agitation qui affec- 

 terait, d'une part, le mouvement orbital de l'électron et, d'autre part, le 

 déplacement du point O'. Nous pouvons admettre que cette agitation tend 

 spontanément vers une sorte de régime stationnaire, fonction de la défor- 

 mation spectronique mesurée par le vecteur 00'. 



Dans ces conditions, on conçoit très- bien que, si le champ électrique et 

 par suite la déformation électrique 00', viennent à être modifiés, les réac- 

 tions mutuelles des électrons dans leur mouvement d'agitation tendent à 

 s'opposer à la réalisation instantanée de l'état de régime qui correspond 

 aux valeurs successives de la déformation et qu'il en puisse résulter, entre 

 les électrons, des réactions supplémentaires d'autant plus importantes que 

 la vitesse de déformation est plus grande. C'est à ces réactions supplémen- 

 taires, qui disparaîtraient d'ailleurs dans une déformation dont la vitesse 

 serait infiniment petite (l'état de régime pouvant être alors considéré 

 comme réalisé à chaque instant), qu'il faudrait attribuer l'énergie dissipée 

 dans toute déformation atomique accomplie avec une vitesse finie et, par 

 conséquent, rapporter, suivant notre hypothèse fondamentale ( 2 ), l'origine 

 de la chaleur thermodynamique non compensée. 



III. Dans la théorie qui précède, l'énergie spectrale émise par un atome 

 doit être considérée comme accompagnée de fluctuations (inaccessibles à 

 l'observation) qui n'altèrent pas le caractère périodique des diverses radia- 

 tions. La plus petite quantité contrôlable 1 d'énergie spectrale radiée 

 serait représentée par le travail (nK.\ et] v-) de la viscosité pendant le 

 temps t, (t 1 représente la vitesse orbitale instantanée). Si, par analogie avec 



(') Journal de Physique, mars 1912. 



(-) Comptes rendus, t. 152, p. 3t5 et i3oo; Journal de Physique, mai 1911. 



