SÉANCE DU 2 JUIN igi3. 1675 



Si l'aimantation est proporlionnelle au champ, on peut, pour la détermination du 

 coefficient d'aimantation, prendre II aussi petit qu'on veut, donc 



/- 7t / Hucosoe\ , 



e r, ln — = — Icosotrfw. 



A cause de la condition de neutralité, <t,„=:o quand II = o, et 



w 

 , s eu 1 H C — r? „ , 



(2) a m — ' Je 'cos'« tfw. 



En remarquant que (1') redevient (1) quand H est infiniment petit et en divisant (2) 

 par(i), 



r -- 



je "eoïadu 



rT r - 2L 



rt 



/' 



dd> 



En posant Np. = <7,„ o , saturation moléculaire absolue, Nr-R, constante de l'équa- 

 tion des gaz pour la molécule-gramme, il vient 



(3) 



r -- 



.. le '' r cos , arfw 

 , H J 



RT r — £ 



/•"" 



expression qui montre qu'en général le coefficient d'aimantation n'est pas inversement 

 proportionnel à la température absolue, mais une fonction plus compliquée de celle-ci. 

 Si l'on suppose W constant, on retombe sur les formules 



W) CT " 1 — 3RT ' " Lm ~ 3RT' '" — 3ÏÏ 



(}£„, coefficient d'aimantation, C„, constante de Curie moléculaires), applicables aux 

 gaz, aux solutions, aux corps amorphes. 



On déduit immédiatement de (3) que, dans le cas général, la moyenne 

 des coefficients d'aimantation observés dans trois directions rectangulaires 

 obéit à loi de Curie, avec un coefficient d'aimantation et une constante de 

 Curie donnés par les formules (4). 



Quand on mesure le coefficient d'aimantation d'une substance pulvé- 

 risée, isotrope par compensation, cela revient à prendre la moyenne pour 

 un grand nombre de systèmes de trois directions rectangulaires. Le coeffi- 

 cient moyen obéit donc à la loi de Curie et la constante de Curie est la 

 même que si la rotation des molécules était devenue aussi libre que dans un 

 gaz parfait. Ainsi se trouve justifié, pour les corps répondant au schéma 



C. R., igi3, 1" Semestre. (T. 156, N° 22.) 2l4 



