séance du a3 juin 1913. l885 



mettre (3) sous la forme 



(4) ^l = —- c It. 



Le quotient g est une fonction de p : 



(5) 4- = a - ùp — cp- — .... 



où a, b, c, ... sont des fonctions de la température seule. 

 En portant l'expression de -r dans (4) et intégrant on a 



(6) logf -f- const.= — ûtlogjo -+- bp -t- c — — 1- d^ 4- . . . , 



d'où 



(7) i' = A/)'-«e 



(8) vp — \ /•'■, ■ 



1 i .i 





Lorscjue la pression tend vers zéro, e tend vers l'unité; donc- la 



valeur limite de pv ne dépend que de p'". Il y a trois cas à examiner : 

 a > i ; a < i ; a = i . 



On peut mettre ( 8 ) sous la forme 



(9) vp — Bp s , 



où B est une fonction qui reste finie et différente de zéro quand p tend vers 

 zéro et où t = i — a. 



Dans le cas où a>i, t est négatif et le produit pv tend verri l'infini 

 quand/? tend vers zéro. Dans le cas où a < i , z est positif, vp tend vers zéro 

 avec p. 



Comme ces deux conclusions ne sont pas admissibles, la seule valeur 

 possible de a est a = i . On a donc : 



( i o ) — l — bp — cp i — 



où A représente la valeur de vp quand p =■ o. 



Pour appliquer l'équation (i i), supposons que 5 soit une fonction para- 

 bolique de p, c'est-à-din/ 



(12) yu — \e''l' +c 'l'\ 



