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égale distance de ces points elle ait la plus grande valeur. J'ai admis an- 

 térieurement comme évident que la valeur de Ar est toujours positive; il 

 serait peut être désirable de ie démontrer. Toutefois pour ne pas allonger 

 inutilement ces considérations^ je laisserai cette démonstration de côté '). 

 Si Ton effectue ce déplacement pour tous les points de notre courbe, 

 fig. 11^, les points F et G restent à leur place; les points au-dessous de 

 S viennent à droite, les points au-dessus de 'S' à la gauche de notre 

 courbe. D'où il résulte que la ligne de plissement présente avec notre 

 courbe un contact du deuxième ordre. 



Il suit de là une déformation de notre courbe, et cette déformation, 

 si At est considérable, peut faire disparaître quelques-unes des proprié- 

 tés que nous avons données. Cette déformation est sensible dans la deu- 

 xième courbe de plissement (la première dans Tordre chronologique), 

 déterminée exjjérimentalement par M. Kuenen, celle de CO2 et CHo Cl. 

 Cette ligne de plissement, qui pourrait être empruntée à la fig. III"^, no- 

 tamment entre les points F et G, j^ortion éloignée du point où la ligne 

 de tension minima, si elle existait, la pourrait toucher, rien ne garantit 

 un bon accord entre notre courbe auxiliaire et la véritable ligne de plis- 

 sement. Aussi l'expérience a-t-elle appris qu'il existe une différence no- 

 table entre les températures de plissement et de contact. At devait donc 

 être grand. Nous revenons à notre courbe auxiliaire en partant de la 

 courbe expérimentale, si nous déplaçons tous ses points vers le bas dans 

 la direction donnée antérieurement. En d'autres mots, on pouvait s'at- 

 tendre à ce que, à une de ses extrémités, la ligne de plissement s'élèverait 

 plus vite que ne le fait la courbe auxiliaire. Par là disparaît une des 

 propriétés données, à savoir qu'un rayon partant de l'origine ne peut 

 couper deux fois la courbe. Du côté de CO^, si du moins la courbe de 

 M. Kuenen est absolument exacte, cette double intersection est devenue 

 jDOssible. Afin de pouvoir déterminer la valeur At qu'il faudrait adopter 

 chez cette ligue de plissement pour rendre possible du côté de CO2 une 

 double intersection, nous suivrons la voie suivante. Nous continuerons 

 à supposer que le volume ne se déplace pas, et n'influence donc pas la 



') La fig. V se rapporte à la température où le lieu géométrique des points K se 

 segmente. Ce n'est qu'à une température un peu plus élevée que les lignes conno- 

 dale et spinodale se scindent à leur tour. Mais déjà alors les points K sont placés 

 dans le pli qui se subdivise, dans la même position qu'il a été dessiné fig. I pour 

 un pli unique. 



