12 H. A. LORENTZ. 



de leurs déplacements et vitesses initiaux^ on peut considérer d'abord la 

 manière dont les différents déplacements sont répartis parmi les parti- 

 cules et ensuite le mode de distribution des vitesses par rapport à la di- 

 rection de l'écart. Pour abréger, j'appellerai Isoiroi^e un état de choses 

 ayant le caractère suivant : 



1. Les écarts (^, /3, y) ont toutes les directions possibles. 



2. Un déplacement déterminé ayant été choisi, les ions qui le possè- 

 dent ont des vitesses qui sont distribuées symétriquement par rapport à 

 la direction du déplacement. 



3. Cette distribution des vitesses par rapport à la direction du dépla- 

 cement est indépendante de cette direction elle-même. 



Cela posé;, on peut faire deux hypothèses différentes. 



§ 7. a. Supposons d'abord que le cham]) magnétique existe déjà au 

 moment t^ et que, à ce moment, la distribution des écarts et des vites- 

 ses soit isotrope. On aura alors 



S {x V — p II) = 0, 



^ , 2 V 01 V A 2 



et par conséquent 



^^3—^(1 + -)^^^ + ^ = "^ (S) 



a 



V ^^2 = V ./ + 4 2 W\ 



Il y aurait donc égalité entre J.^ et J^ + J^,, tandis que les intensi- 

 tés /, et /g différeraient entre elles d'une quantité de l'ordre indiqué 

 au §2. 



h. Figurons nous en second lieu que l'état de mouvement soit iso- 

 trope avant l'excitation de l'électro-aimant, que cette excitation com- 

 mence au temps ;! = et soit terminée au temps / = S-, et que du- 

 rant cet intervalle chaque ion puisse se mouvoir librement sous l'iuflu- 

 ence de la force élastique et de l'action du champ magnétique. Alors, 

 quand la force magnétique est devenue constante, le mouvement ne sera 

 plus isotrope, et les équations (5) ne seront plus applicables à Tétat final. 



