ou 



SUR LA POLAKISATION PARTIELLE, ETC. 11 



X = <7i cas {u^t -^p^ ) + C. cos («3 / -^ 2h ), 

 z = Cr, cos (al -\-jJ2 ), 



Les indices 1, 2 et 3 correspondeut à ceux dont je me suis servi pré- 

 cédemment. 



Dans tous les cliamiJS réalisables les observations ont montré (lue - 



a 



est une fraction très petite. Si on en néglige le carré on trouve 

 il/ ^ 1; 



d'où Ton déduit facilement la valeur de r donnée au § 2. 



Nous représenterons par :i, p, 7 les valeurs initiales de .1; ij, z ])Our 

 un moment que nous indiquerons par t.^, et par u, v, w les valeurs 

 initiales des vitesses. On trouve eu déterminant les constantes d^inté- 

 gration C et jj 



^9 1 A ^A / , ,..x f. ^> \ ^^v — i3/i . ?r + î;2 



<^i = tU — H^'- + p") — \^ — ^) — ô r -^:Z2~> 



c.^ = '/^ + <-. 



a- 



Chacune des parties indiquées par 1, 2 ou o donne lieu à an mouve- 

 ment lumineux se propageant suivant la ligne L. Nous savons que les 

 mouvements circulaires l et 3 peuvent être décomposés en des vibra- 

 tions linéaires suivant L et en d'autres linéaires aussi mais verticales, et 

 que la dernière composante seule entre en ligne de compte quand on 

 considère le rayonnement suivant L. Il est donc permis de considérer 

 les trois intensités comme proportionnelles à C^^, C^ et C^ '); i)ar 

 conséquent les intensités totales, que nous avons représentées par /,, 

 /j et r/".,, sont proportionnelles à sCj-, ^C-i', SC3". Le signe S se 

 ra})])orte à toutes les molécules qui prennent ])art à rémission. 



Or, ces dernières différant entre elles par la grandeur et la direction 



') La différence entre les périodes étant extrêmement petite, il est permis de 

 ne pas tenir compte de ce que dans les différentes espèces de lumière l'intensité 

 sul)jective n'est pas la même fonction de l'amplitude. 



