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flamme de sodium^ qui avaieut traversé d^ abord le canal creusé dans un 

 des noj^aux^ et ensuite une larae quart d'onde. Il n'y avait pas trace des 

 franges d'interférence^ quoi(ju 'elles fussent bien distinctes quand on ob- 

 servait dans la direction L, dans les mêmes circonstances, mais sans 

 lame quart d'onde. 



§ 3, D'après les considérations précédentes il n'est pas permis d'attri- 

 buer le phénomène de MM. Egorofp et Georgiewsky à une influence dii 

 champ magnétique sur l'intensité vibratoire des ions eux-mêmes; on est 

 donc amené à admettre que la relation entre l'intensité des mouvements 

 des ions et l'intensité de la lumière émise n'est pas la même dans un 

 champ magnétique et en dehors du cliamp. En eH'et, cette relation doit 

 se modifier par ce que les rayons émis par la partie postérieure de la 

 flamme ne sont pas absorbés dans la partie antérieure de la même ma- 

 nière qu'auparavant. 



Dans une flamme de sodium ordinaire il J a naturellement une absorp- 

 tion de cette nature, la période T étant la même dans toute l'étendue de 

 la flamme. Si l'on pouvait supprimer totalement ou en ])artie l'égalité 

 des périodes l'absorption diminuerait_, et une plus grande quantité de 

 lumière sortirait de la flamme. 



Les phénomènes peuvent réellement s'expliquer de cette façon, du 

 moins quand il est .permis de supposer que tout se passe comme si tous 

 les ions vibrants étaient partagés en trois groupes, dont chacun exécute 

 un des trois mouvements, que nous avons distingués au § 2. Pour 

 abréger nous représenterons par A^, A.^, A^, (correspondant à p/j, J.^, 

 J^) les particules de ces trois groupes, de sorte que les particules A^ 

 exécutent des vibrations suivant les lignes de force. Si nous nous bornons 

 de nouveau à la ligne L, il est évident que, vu la direction des vibra- 

 tions, les rayons émis par A., ne peuvent être absorbés que par A^, et 

 que les rayons émis par y^, (avec leurs vibrations verticales) ainsi que 

 ceux émis par Ao peuvent être absorbés aussi bien par A^ que par A^. 

 Par conséquent les absorptions peuvent être représentées convenable- 

 ment par 



iA>A) (2) 



(A„ A,), [A„ A,), {A„ A,), {A„ A,) (3) 



L'intensité des vibrations horizontales est diminuée par la ])remière 

 absorption, celle des vibrations verticales par les quatre autres. Quand 



