Stm LA iPOLATUSAÏlON PARTIELLE, ETC. 17 



En d'autres termes, les vibrations se renouvellent sans cesse, ce qui évi- 

 demment rendra illusoire les calculs des §■§' précédents, et empêchera 

 les forces d'induction d'exercer une influence tant soit peu grande. 

 Il est donc peu probable que le mouvement à la fin Vie Tintervalle 

 S" s'écarte sensiblement d'un mouvement isotrope (§ 6) et même, 

 si cela était, le renouvellement des vibrations continuera encore après 

 cet intervalle et finira par efi'acer plus ou moins l'effet des forces d'in- 

 duction. 



Quoi qu'il en soit, il est bien certain cpie dans les hypothèses que 

 nous venons d'examiner, il n'y a pas lieu d'admettre une_ différence 

 appréciable entre !<, et J^ -j- «^3- 



§ 10, Remarf[nes sur V absorption. 



On connaît la rejDréseutation qu'on s'est faite depuis longtemps de ce qui 

 se passe dans une masse gazeuse absorbante et il suffira ici de préciser un 

 peu cette explication en a])pliquant, d'une part la théorie électromagné- 

 tique de la lumière, et d'autre part la théorie cinétique des gaz. Un ion 

 qui se trouve sur le trajet d'un faisceau de lumière, c'est-à-dire dans un 

 espace oii il y a un déplacement diélectrique j)ériodique,|subira une 

 force qui peut être représentée à chaque instant par 4 tt /'- <? b , si e est 

 la charge de la particule et b le déplacement diélectrique. Cette force 

 a la période de la lumière incidente. Sous son influence la particule se 

 mettra à osciller; elle atteindra une amplitude d'autant plus grande qu'il 

 y a une plus petite différence entre la période de la force extérieure et 

 celle des vibrations propres dont l'ion est capable en vertu de la force 

 élastique qui tend à le ramener vers la position d'équilibre. 



Dans le cas d'égalité des deux périodes, l'amplitude devrait croître 

 indéfiniment s'il n'y avait que cette force élastique et la force extérieure. 

 En réalité cependant une telle résonance qui conduirait à une amplitude 

 infiniment grande ne pourra exister; il y aura toujours quelque „résis- 

 tance", qui, tout en s'opposant à l'accroissement de l'amplitude, con- 

 vertit en un mouvement irrégulier, je veux dire en chaleur, les vibra- 

 tions régulières excitées par la résonance. C'est ^précisément cette trans- 

 formation en chaleur d'une partie de l'énergie incidente qui constitue 

 l'absorption. 



Pour se faire une idée du mécanisme de la résistance on se rappellera 

 que les molécules s'entrechoquent continuellement. Conformément à 

 ce qui a été admis au § précédent on peut se figurer que ce n'est que 



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