SUR LA POLARISATION PARTIELLE^ ETC. 15 



Pour les déterminer autant que possible^ j^ai c? abord ajipliqué l'équa- 

 tion (10) à deux moments, l'un immédiatement avant et l'autre immé- 

 diatement après l'intervalle considéré, et j'ai retranché l'une de l'autre 

 les é(piations obtenues. Ensuite j'ai opéré de la même manière avec la 

 formule (1 1), après j avoir substitué la valeur de A' qu'on tire de l'écpia- 

 tion (10), appliquée au temj)s / = 0. J'ai trouvé ainsi, en tenant 

 compte des valeurs de n^ et n^, 



+y 



1 c^ db 



Or, la somme x- + ,'J~, égale à (\~ jusqu'au temps t = 0, ne s'éloi- 

 gnera guère de cette valeur pendant l'intervalle S'; par conséquent 

 \ b- C, - sera une valeur approchée du dernier terme de l'équation (14), 

 et, si nous représentons ce terme par s b- Cj-, le coefficient s sera ])eu 

 ditlerent de \. 



Cela posé, les équations (13) et (14) nous fournissent les valeurs sui- 

 vantes pour les carrés des amplitudes : 



1( 2.^ + . b^ a _ _|^^ 



^'' 2 I 2 «2 + I b2 + y-^FTW i 



I 5 



''■' 2 j 2 «2 4_ J b2 1/^2 + 1 b2 ) ' ' 

 n on résulte que D^ est presque égal à C, et que U^ est très petit. 



1 2 1 



La différence entre I), et (7, est de l'ordre — C\, et _£". est de l'ordre - C^ . 



a~ ' a 



Jusqu'ici il était question du mouvement (s). Le mouvement (9) 

 peut être traité de la même manière. Si nous supposons qu'après l'inter- 

 valle S- il est devenu : 



X = E^ cos {uy ^ + r,) + B^ cos («^ f -f ^J, ( 



y = — ^1 •'f'"^' (^'i ^ H" '"i) + ^.-î ^'^''" i'»?.'^ -\- 'h)A" ' 



