SUE, LA POLARlSAT^ION PAUTIÈLLË, ETC. 13 



En effet, tant que la force magnétique n'est pas devenue constante, 

 les équations (4) sont incomplètes; il y faut introduire de nouveaux 

 termes, correspondant aux forces d'induction qui agissent sur les ions 

 dans un chamj) variable. 



Pour ne pas trop compliquer le problème, je suppose un champ magné- 

 tique symétrique par rapport à l'axe OZ; de sorte que toutes les lignes 

 de force magnétique se trouvent dans des plans passant par cet axe, et 

 (|ue la distribution de la force magnétique est la même dans chacun de 

 ces })lans. L'axe OZ lui-même est aussi une ligue de force. Il résulte 

 des équations du champ électro-magnétique que le dé]jlacement diélec- 

 trique dans réther est alors distribué symétriquement par rapport à 

 Taxe OZ, et cela de telle manière qu'il est partout perpendiculaire aux 

 jjjans dont je viens de parler. Dans le voisinage immédiat d'un point 

 de l'axe OZ ses composantes sont 



oii S^. indique la force magnétique au point 0. Dans ces formules toutes 

 les quantités ont été exprimées en unités électro-magnétiques, tandis 

 que V est la vitesse de la lumière. 



Dans tout ce qui ])récède j'avais en vue le champ tel qu'il serait si la 

 flamme ne contenait aucun ion. Je suppose qu'il est permis de négliger 

 les moditicatious dont les ions eux-mêmes sont la cause. Dans ce cas la 

 force que subit un ion ayant la vitesse l^ peut être représentée par ') 



Si la position d'équilibre de l'ion se trouve à l'origine des coordonnées -), 

 et si Ton tient compte de la petitesse des écarts x, i/, z, on trouve pour 

 les deux premières équations du mouvement: 



(f X ., (Il/ 1 (Ib 



^ = -^"^' + ^^ + 2^/7^' (^^ 



^4| = --y-^4'-Tf - (7) 



dt^- ■' (Il 2 (U ^ ' 



^) Voir p. e. mon travail „Versiich eiucr Théorie der electrisclicn iind optiselien 

 Erscheinungen in bewegten Korpcrn," p. 21. [u . i?] désigne le produit vecteur de 

 la vitesse u et de i?. 



*) Il est bien permis d'admettre t|ue les résultats des considérations suivantes 

 sont encore applicables à des particules hors de l'axe du champ. 



