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(iij.[j. = yl-ii \ 1 "iiij.a:c, a^ji'j = A/, j 1 i/ij. i /, v dcc, 



biJLji = Bii \ 1 -'iijj.dcc, /j/j.)/ = JBii j 1 iiix. 1 iiv (Icc. 



Si Ton se propose seulement de considérer les vibrations d'ordre Ii, 

 on peut faire abstraction des autres degrés de liberté du système^ et 

 considérer les 2 // -|- 1 quantités ^^j ^ p.^, p^^ .... comme les coordonnées 

 générales qui déterminent la position du système. L'éciuation du mou- 

 vement relative à l'ordonnée pij. est alors 



d f^T\_ du 



S'il y a encore d'autres forces que celles considérées jusqu'à ])résent 

 et si nous indiquons par Q,//. les composantes générales de ces nouvelles 

 forces^, l'équation devient 



§ 6. Quand un système portant ane charge électrique vibre dans un 

 champ magnétique^ les particules subiront des forces proportionnelles 

 à leur charge; par unité de charge ces forces sont déterminées^ de la 

 manière connue^ par le produit vecteur de la vitesse et de la force 

 magnétique. Supposons que le système^ avant qu'il n'y ait un champ 

 magnétique^ se trouve dans un état de mouvement A de fréquence n; 

 alors^ à cause des vitesses du système^ le champ magnétique^, dès ({u'il 

 est produit^ donnera lieu à certaines forces électromagnétiques F, qui 

 évidemment changent de direction avec la même fréquence n. La ques- 

 tion de savoir quel mouvement ces forces communiqueront au système, 

 peut être envisagée comme un problème de résonnance ou de vibrations 

 forcées. En général, les forces F feront vibrer le système dans un ou 

 plusieurs de ses autres états de mouvement B. Si un de ces modes de 

 mouvement B est tel que pour des déplacements infiniment petits qui 

 lui correspondent le travail des forces F ne soit pas 0, on peut être sûr 

 que ce mouvement se produira. 



Il ne peut y avoir d'influence directe des forces F sur l'état A, qui 

 leur a donné naissance, attendu que la force électro-magnétique pro- 



