SUU LES VIBRATIONS DE SYSTEMES^ ETC. 427 



Admettons donc cpie tons les rayons luniinenx émis par une flamme 

 soient dus en réalités à des vibrations ,/lu premier ordre^^ j'entends 

 ])ar là des vibrations dans lesquelles il y a un moment électrique 

 variable dans une direction déterminée, sans vouloir dire que ces vibra- 

 tions dépendent précisément d'une fonction de Laplace. En partant de 

 cette hypothèse on démontre sans peine que les seules composantes qui 

 peuvent persister dans les observations parallèlement au champ magné- 

 ti(|ue sont celles qui sont ])olarisées dans la direction des lignes de force, 

 si l'observation se fait perpendiculairement à ces lignes, (''est ce que 

 toutes les observations confirment. 



'^ 12. Le seul moyen que j'aie pu imaginer d'attribuer aux vibra- 

 tions du deuxième ordre un certain rôle dans la radiation et d'expli- 

 quer ainsi les raies multiples dans le phénomène de Zeeman, consiste 

 à supposer que dans la source lumineuse il y a non seulement des 

 vibrations primaires, comme celles que nous avons considérées jusqu'à 

 présent, mais encore des vibrations de coinbinaison, comparables aux 

 vibrations additionnelles et diHerenti elles de l'acousticiue. M. Y. A. 

 JuLius ') a déjà il y a bien des années fait remarquer que le grand 

 nombre de différences égales qu'il y a entre les fréquences des raies 

 d'un s])ectre seuible indi(|uer l'existence de pareilles vibrations; et 

 je ne vois pas en effet d'autre moyen d'expliquer par exemple pourc[uoi 

 chez les métaux alcalins beaucoup de doublets présentent la même 

 différence entre les nombres de vibrations de leurs constituants. 



Je ferai encore remarcjuer que les vibrations de combinaison, cette 

 dénomination étant prise dans un sens un peu large, peuvent prendre 

 naissance de diverses manières. Et d'abord, cela arrive si l'on a alfaire 

 à des déplacements suffisamment grands pour que les forces élastiques 

 (ou dans nos sphères les forces électriques) ne soient plus proportion- 

 nelles à la première puissance du déplacement. En second lieu, aussitôt 

 que chez la couche sphérique chargée les variations de densité sont assez 

 grandes pour que le courant de convection ne puisse plus être posé égal 

 au produit de la vitesse par la densité primitive. Enfin, deux particules 

 peuvent, à la suite de leurs vibrations, agir l'une sur l'autre avec des 

 forces qui leur impriment un mouvement de va-et-vient. Supposons 



') V. A. JuLius, De linéaire spectra der elemeuten. Verh. dcr Kon. Akad. v. 

 Wetensvh., Deel 26. 



