18 Josef Maria Edcr. 



Es sind überdies noch die sehr linienreichen Funl<enspectren des Eisens, Nicl<els und Kobalts in 

 den Bereich dieser Versuche gezogen worden, und zwar insbesondere mit Rücksicht auf ihre Verwendbar- 

 keit als Lichtquellen zum Studium der Absorptionserscheinungen im Ultraviolett. Wie aus dem in Taf. II, 

 Fig. 8 publicirten Funkenspectrum des Eisens hervorgeht, weist der Bezirk von beiläufig X = 3500 bis 

 X 3=3000 eine merklich geringere Energie auf, als die Region von Violett bis beiläufig X=r3500; erst bei 

 'ängerer Belichtung kommt das Spectrumbild an diesem Bezirke sehr linienreich zum Vorschein. 



Die Region von circa XrrSOOO bis 2300 wirkt sehr kräftig auf Bromsilbergelatine und zeigt ein eng 

 geschlossenes Linienband. Da aber die Energie des Eisenspectrums in der Gegend von X=2300 ziem- 

 lich rasch sinkt und die Linien von kleinerer Wellenlänge nur schwach wirksam sind, so erscheint das 

 Eisenspectrum zum Studium von Absorptionserscheinungen, speciell in der Gegend von X < 2330, nicht 

 gut \'erwendbar. 



Das Funkenspectrum des Nickels und Kobalts verhält sich ähnlich (Taf. II, Fig.9 und 10); bei diesen 

 beiden IVIetallen reicht das linienreiche Band weiter gegen das brechbarere Ende, und insbesondere das 

 Nickelspectrum büsst seine Lichtkraft erst bei X< 2150 ein. Deshalb empfehle ich das leicht zu beschaf- 

 fende »Reinnickel« des Handels (in Drahtform) als Lichtquelle (im Funkenspectrum) zum Studium von 

 Absorptionserscheinungen mehr als das Eisen. 



Es wäre noch zu erwähnen, dass das Funkenspectrum des Wolframs ähnlich demjenigen des Fe, 

 Ni und Co, sehr linienreich ist; es besitzt jedoch keine wesentlich günstigere Vertheilung der Linien; es 

 reicht nicht weiter ins Ultraviolett als die Spectren von Ni und Co; dagegen hat das Wolfram den Nach- 

 theil, dass die Energie seines Funkenspectrums geringer als diejenige von F"e, Ni oder Co ist, und man 

 beiläufig l'/einal länger als bei diesen Metallen belichten niuss. 



Mitunter benützte ich auch mit Erfolg das Funkenspectrum des Aluminium oder Silbers als Leit- 

 spectren; sie sind in Fig. 12 und 13 abgebildet.' 



Es erschien mir ferner von Wichtigkeit, auch die ultravioletten Spectren 



1 . d e s b r e n n e n d e n Magnesiums; 



2. des Drummond'schen Magnesia- und Zirkon-Lichtes; 



3. des elektrischen Bogenl ichtes 



i'n diese vergleichenden Versuche einzubeziehen, da sie als Lichtquellen \'on grosser Helligkeit im Ultra- 

 violett bekannt sind ; der Vergleich der .Spectrumphotographien dieser drei Lichtquellen unter einander ist 

 durch Taf. II, Fig. 6 — 10 ermöglicht; zur besseren Übersichtlichkeit ist das Spectruni des Sonnenlichtes 

 (mittels desselben Ouarzspectrographen hergestellt) auf derselben Tafel abgebildet. Die Spectren dieser 

 Tafel wurden mittels gewöhnlicher Bromsilbergelatineplatten (ohne F"arbensensibilisator) photographirt, 

 ausgenommen Spectrum 9 und 10, welches mit Erythrosin-Platten hergestellt wurde, wie man an dem 

 Sensibilisirungsmaximum am weniger brechbaren Ende wahrnimmt. 



Das abgebildete Sonnenspectrum (Taf II, Flg. 2) wurde an einem klaren Septembertage photographirt, 

 und es erstreckte sich bis zur Fraunhof er'schen Linie S (nach Cornu). Für die Zwecke einer anderen 

 Versuchsreihe photographirte ich auf derselben Platte das Absorptionsspectrum einer 1 ciii dicken 

 planparallelen Crownglasplatte (s. Taf II, Fig. 4), sowie das Absorptionsspectrum einer ebenso dicken 

 Uranglasplatte (Taf. II, Fig. 5), wobei natürlich gleiche Belichtungszeiten (2 Secunden) eingehalten 

 worden waren. Für derartige Absorptionsversuche im Ultraviolett ist das Sonnenlicht gut verwendbar; 

 zum Studium der Absorptionserscheinungen gewisser anderer Glassorten (z. B. der Phosphatgläser) ist 

 jedoch das Sonnenlicht zu arm an stärker brechbaren ultravioletten Strahlen. 



' Das .Alluminiiimspcctium in 'I'ar. II, l'"ij;. 12 ist mit Eiscnlinicn xcruiircinii;!. 



