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Riiddlf Sp i liiU'f, 



lind damit den Bedingungsgleichungen die Form gegeben: 



9 -37 116, A--f 9-32134 i-+9 ■9814S;; + 9- 94232 / + 9- 97414 // + 9 -96308 /r 



9-45747,, 

 9 •46899,, 

 9-48559,, 

 9-48946, 

 0-00000,, 

 9-91412,, 

 9-87624,, 

 9-71330,, 

 9-60811 



9-43228,, 



9-45819,, 



9-49353,, 



9-48401,, 



9-94447 



9-99601 



0-00000 



9-98477 



9 - 96763 



0-00000 

 9-99416 

 9-94387 

 9 ■ 90869 

 9 ■ 33068 

 9-39518 

 9-41873 

 9 ■ 45338 

 9-44043 



9-99797 

 • 00000 

 9-98228 

 9 - 97099 

 9-42979 

 9 - 66649 

 9 ■ 7 1 07 1 

 9-77748 

 9-77647 



00000 

 9-99561 

 9 - 94886 

 9-91579 

 9-32858 

 9-42000 

 9-45073 

 9-50344 

 9 • 49808 



0-00000 

 9-99630 

 9-96154 

 9-94414 

 9-45770 

 9-69210 

 9 ■ 73544 

 9 • 79808 

 9-79534 



= 9- 76653,, 

 = 9-48704 

 =- 8 - 39362 

 = 0-00000,, 

 = 9-48704,, 

 = 9-60846,, 

 = 9-80859,, 

 = 9-12601 

 = 9-50083 

 = 9-56971, 



aus denen die folgenden Normalgleichungen hervorgehen (Coeff. Numeri): 



3-08347 .r^2-9I973_r~-2- 19521 r— 2-95611 / — 2-25949 h— 3-02344 jy= 1-26303 

 —2-91973,r +4-93951,r-004856c + l -01912 /+0-05007 ?/ + 1- 16884 w= —0-46256 

 — 2 • 1 952 1 .r — - 04856.y 4- 4 • 65366 r + 5 - 065 1 / + 4 ■ 69058 »+ 5 - 052 1 1 w = — 1 ■ 58000 

 —2-95611 X + 1 -0191 2_i' +5- 06510 ^■-!-5- 82 165/ +5- 13770 »+5-82643«'= —1-79964 

 — 2- 25949 .r +0-05007^ + 4- 69058 2 +5- 13770/ +4- 73146?/ +5 -12568 w= —1-59464 

 — 3-02344.T + 1 ■ 16884ji'+5-05211 s +5-82643 / +5- 12568 « +5-84210 w = —1-78349 



Ein Blick auf die Bedingungsgleichungen, besonders in ihrer homogenen Gestalt, zeigt sofort das 

 nahe proportionale Verhältniss der mittleren Anomalie {M^, beziehungsweise z) und des Perihelabstandes 

 {■a', bez. h) einerseits, sowie der mittleren täglichen Bewegung ([a, bez. w) und der Excentricität ('f, bez. /) 

 anderseits, das heisst, es kann eine .^\nderung der mittleren Anomalie durch eine entsprechende Änderung 

 des Perihelabstandes und eine Änderung der mittleren täglichen Bewegung durch eine entsprechende 

 Änderung der Excentricität compensirt werden, ohne mit den Beobachtungen in Widerspruch zu gelangen. 



Es erklärt sich damit auch die verhältnissmässig gleich gute Darstellung der Beobachtungen durch 

 die von einander ziemlich x-erschiedenen Elementensysteme. Lieut.-Gen. Tenriant sprach auch seine Ver- 

 wunderung aus, dass unter diesen Umständen trotzdem so gut übereinstimmende Elemente bei den ersten 

 Bahnbestimmungen erhalten wurden. 



Die Auflösung der Normalgleichungen ist unter derartigen Verhältnissen unmöglich. Die für die Unbe- 

 kannten bestimmenden Coefficienten werden so klein, dass an eine unabhängige Berechnung dieser vier 

 Elemente nicht gedacht werden kann. 



Löst man die Normalgleichungen nur für die beiden ersten Unbekannten auf, so erhält man mit Rück- 

 sicht auf die Homogenitätsfactoren und die Fehlereinheit sin /'Jft' und di' als Functionen der vier 

 übrigen Unbekannten: 



smi'dSo' = 1 '■' 148 + 7''795J.1/„ + 2"744J'r + 2''585(/;r' + 363"3t/[j, 



di' = • 376 + 3 - 296./.1/,, + ■ 91 7 dz +1-07 1 </-'+ 1 1 6 - 6 J-a. 



Subslituii-t man diese Werthe in die ursprünglichen Bedingungsgleichungen, so erhall man diu in den 

 Normalorten übrig bleibenden Fehler / als Function der vier unsicheren Elemente dargestellt: 



cos 3 dn. 



■-' 69 1 —2-2476 dM,, —0 '-' 6022 t/rp —0 '-' 7 1 62 d^' — 95 • 32 Jjj. 



1-226 — 1-6226 i/A/„— 0-5620 t/(p— 0-5433 J;t'- 80-45(/|j. 



0-679 — 1-3637 JM„— 0-5166 li'f— 0-4652^/71:'— 71-04J|j, 



0- 1759 t/s' — 39-86 (/|J. 



/.= 

 /.= 



_/;, = + • 042 —0 • 0407 J.l/„ - • 3062 d'i —0 • 04.S4 di-J - 3>0 - 27 d[>. 



■1-357 —0 - 4452 dM„ — • 354 7 J-f 



