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Ca rl Brei iiu . 



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i,mnz sicher, dass nicht Störungen durch elektrische Einflüsse entstehen könnten. Um diese nun mr)oiichst 

 vollktimmen zu vermeiden, brachte ich an derselben grossen Zinkscheihe Z hangend zwei Kugelschalen 

 aus dünnem Messingblech an, jede um 90° von den Massen abstehend, und consequent umhüllte ich auch 

 die Massen mit ganz gleichen Schalen aus Messing. Es waren also bei allen Stellungen der Scheibe stets 

 vier ganz gleiche Kugelschalen in völlig gleicher Stellung. Ein etwa vorhandener elektrischer Einfluss 

 hätte also — wenigstens im Durchschnitt bei vielen Beobachtungen — stets derselbe sein müssen, und 

 folglich würde er von selbst eliminirt worden sein. Das Gewicht einer Schale ist im Mittel 139 ■2^/'. 



Das Verfahren war nun folgendes: Nachdem der Apparat wenigstens einen Tag vorher richtig ein- 

 gestellt und vorbereitet war, wurde circa 1 Stunde lang in der »0°-StelIung« die Schwingungszeit J, beob- 

 achtet. Dann wurde oben geöffnet und die Scheibe gedreht, so dass die Massen in die »90''-Stellung« 

 kamen. Und zwar wurde dies in einer Weise ausgeführt, dass durch die schiefe Anziehung in einer Zwi- 

 schenstellung die während der vorhergehenden Schwingungen kleiner gewordenen Elongationen wieder 

 verstärkt wurden. Nachdem in dieser Stellung wieder etwas über 1 Stunde die Schwingungszeit T^ beob- 

 achtet war, wurde in gleicherweise die Scheibe wieder in die «0°-Stellung« zurückgedreht, und nochmals 

 T. eine Stunde lang beobachtet. Um gewisse Fehler zu eliminiren, wurde anderemale mit der >• 90° -Stel- 

 lung« begonnen, und nur die mittlere Beobachtung {B) in der >-0° -Stellung- ausgeführt. Nennen wir nun 

 allgemein die den drei Beobachtungen A, B, C entsprechenden Schwingungszeiten T' , T'\ T'- , so wird 

 das Mittel 



',2(r+r;) (2) 



verglichen mit T-. Die sich ergebende Differenz ist eben der Effect der Grax'itation. Die beobachtete Diffe- 

 renz T^j — r^ =: A 7" wii-d mit der theoretisch berechneten (-A 7 normale«) verglichen, und daraus ergibt 

 sich leicht für das gesuchte D ein Werth aus den einzelnen Beobachtungen. 



Die theoretische Berechnung der verschiedenen, die Schwingungszeit 

 alterirenden Kräfte ergibt sich leicht aus folgender Betrachtung. In der 

 '•0-Stellung« habe der Wagearm ca eine kleine Elongation =.r; in A sei 

 die anziehende Masse M. und in a die angezogene Kugel ;;/. Dann ist 

 die absolute Kraft der Anziehung zzzg=: Mm C: d^. Das durch dieselbe 

 bewirkte Drehungsmoment ist 



MmCh : d'^Min Cr. sin % : d"- = Mm CrR.sm x : d'' (3) 



Fip 



Y" 



b. 5.). Nach dieser Formel wurden die Kräfte gewöhnlich 



(wie oben 

 berechnet. — 



Für einige besondere Zwecke ist es vortheilhaft, diese Wirkung ana- 

 lytisch in eine Reihe entwickelt zu haben. Es ist 



d'' = R' + r'-2Rr.cosx—(R-ry+4Rrs\n^ ^l^x — 



4Rr 



4Rr 



= (R~i-). lal- 

 lst eine Constante, 



sin 



^Va^-)- 



für welche wir H setzen können. 



entwickelt werden 

 'I- 



MmCRr 



erhalten dann, wenn die Sinus nach der Formel 



sin.r = .r-'/,;.r^+V,2.,.r'— ... 



.x.[\-C/,-^-%H).x^ + C/,,,, + %,H+%,,H').x^-...]. 



(4) 



Wir 



(R-ff 



Mit den für R und r (oben II. c. 1. u. 2.) angegebenenMittelwerthcn tindet sich H 

 somit für die Action beider Massen 



2MmCRr 





{R-rf 



..t-.ri— r)'421..r'--f-24-41IV,r''- ...]. 



14-01 K.i unp 



