(ii'civiliilii>n^-Consti.iiilc. Mtissc und Dichte der Eide. 



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somit allyumcin 



7 = 26897-380— 5-491 7. 6' + 17 -8737. i^^ . (26) 



wo t' die Anzahl der Millimeter bedeutet, um welche das Centrum Z der Zinkscheibe rechts vom Central- 

 draht sich befindet. Nun war diese Excentricität a. 1892 = 3-22 7;/;», a. 1894 = 1 •69 ;;;;;;. Also betrugen 

 die Directionskräfte in der -0° -Stellung-' der Massen 



für beide Massen auf beide Kugein und Arm wirkend 

 >• »• Schalen in »90°-StelIung • auf beide Kugeln 

 » " >' » » » den Arm . . 



a. 1892 

 + 27065-017 



— 46-447 



— 1-873 



a. 1894 

 26939-147 

 46 ■ 447 

 1-873 



(27) 



Summa . 

 Für die >'90°-Steilung« der Massen erhalten wir die Action 



der zwei Massen in "90°-Stellung« auf beide Kugeln 

 » » » den Arm . . 



» - Schalen >■ »0° -Stellung« " beide Kugeln 

 » '• '• •■ >• >• den Arm . . 



folglich die Summe aller Directionskräfte 



27016-697 26890-854 [a8. 



= —3115-435 

 — 126-260 

 + 372-73 

 + 6-342 



(28) 



= -2862-623 jj.5 



und die Gesammtsumme aller Gravitations-Effecte nahezu = 298 16 '4 [j,S. (29) 



Nun ist die Torsivkraft des Drahtes und somit die Directionskraft bei ungestörten Schwingungen für 

 die Schwingungszeit 7,,= 1292' (cf. sup. 11. c. 6) 



1 = 401917-9 |j.o. (.30) 



P'oltilicii ist die gesammte Directionskraft 



a. 1892 für die '■0°-Stellung« . 



a. 1894 - •■ 



beide Male für die »90°-SteIlung 



= 428934 ■ 6 [lo 

 428808-75 

 399055-28. 



(31) 



Hieraus endlich in Verbindimg mit dem Trägheitsmoment (sup. 11. c. 5.) folgt die Schwingungszeit 



= 1250-650 Secunden (32) 



1250-833 

 1 296 ■ 62(5 



r, a. 1892 . 

 a. 1894 . 



Somit die -NormaldilTerenz- 



A T— T —T 



a. 1892 = 45-976^ Secunden l^^.j,,^,,^ 

 a. 1894 = 45-792» » i ' " 



(33) 



Die beigefügte »Correction von T",,« ergibt sich leicht, wenn statt der angenommenen Schvvingungs- 

 zcit 7",,^;: 1292' dieselbe Rechnung noch für eine andere, z. B. 1298' ausgeführt wird. Das hiefür in jedem 

 einzelnen Fall anzunehmende T„ kann aber aus den zugehörigen T^, oder T^ leicht berechnet werden. 

 Denn nach obigem Calcul ist 7^^— J,, = 4-626', und T^^—T, im Mittel =45-885', somit 



r,,--7„ = 101.(7,-7-,), (3-1) 



womit 7„ sehr leicht gefunden wird. Dennoch ist dies nicht so ganz einfach. Vielmehr müssen, um mit 



7, und 7,, das richtige T^, zu finden, beide vorher auf unendlich kleine Schwingungen reducirt werden 



(das Nähere hiefür im Folgenden und IV. b. 2. inf.). Und ferner muss das T- der mittleren Beobachtung 



(sei es nun 7, oder 7„) einer Correction unterzogen werden, welche ich -Lockerung" nenne (inf IV. b. 3.), 



und dann erst kann das richtige 



A 7 aus T, und T„ (35) 



abgeleitet werden. Praktische Beispiele hiefür folgen später V. /'. (Eigentlich sollten 7, und 7,, vorher auch 

 noch von der »Dämpfung- corrigirt werden; ich habe jedoch aus guten Gründen vorgezogen, die »Däm- 

 pfung» als eigene Correction später in anderer Weise in Rechnung zu bringen [inf. IV. b. 1.). — 



Denkschriften der mathem.-naturw. Cl. LX1\'. ßd. 27 



