Gravi tat ious-Coiistaulc. Masse tiiut Diclitf der Erde. 



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zeugte. Fast nach jedem Durchgang wurde die Ankeruhr mit dem Regulator verglichen, worin ich durch 

 Übung ebenfalls eine Sicherheit bis auf durchschnittlich 0-05 Secunden erreichte (im Mittel aus drei 

 Vergleichungen). So konnte der Gangfehler der Ankeruhr eliminirt werden. Bei den wichtigeren Zeitnoti- 

 rungen der Oscillationsbeobachtungen zog ich es aber vor, jene Uhrvergleichungen durch eine Curve dar- 

 zustellen und auszugleichen, und danach alle einzelnen Antrittszeiten von Ankerzeit auf Regulatorzeit zu 

 reduciren, wodurch — wie mir scheint — eine noch etwas grössere Genauigkeit erzielt wurde. 



bj Deflexionsmethode. 



Da die Drehwage von der Glasglocke umschlossen ist, können die ablenkenden Massen M nicht so m /, 

 nahe an die abzulenkenden Kugeln m gebracht werden, als es ohne Anwendung eines Vacuums 

 geschehen kann. Doch ist dieser Nachtheil ein sehr geringer. Denn 1° die Ablenkungen, welche an die- 

 sem Apparat erzielt werden, sind so gross, dass kein Grund vorhanden ist, noch stärkere anzustreben, 

 und 2° diese gegenwärtige Anordnung schliesst einen grossen Vortheil in sich, dass nämlich die näheren 

 Umhüllungen der Drehwage — weil circular symmetrisch — die Bewegungen derselben ganz ungestört 

 lassen, während bei den sonst erforderlichen Umhüllungskasten mit Glasplatten etc. sehr complicirte Cor- 

 rectionsrechnungen für den Einfluss derselben erfordert werden. 



Das Princip dieser Methode ist nun sehr ein- ,.. ^ 



^ Flg. 3. 



fach. Ist die Zinkscheibe mit den daran hangen- 

 den Massen M um einen Winkel c gedreht, so 

 kann die Torsionskraft berechnet werden, welche 

 durch die Anziehung der Massen M gegen die 

 Kugeln in hervorgebracht wird. Und da die 

 Torsivkraft des Drahtes aus dem Trägheits- 

 moment und der Schwingungszeit berechnet ist 

 (cf. sup. II. c. 6.), so kann auch die Ablenkung 

 berechnet werden, weiche durch jene schiefe 

 Stellung der Massen bewirkt werden muss, so- 

 fern die vorausgesetzte Gravitations-Constante C 

 richtig ist. 



Aus den Beobachtungen anderseits ergibt 

 sich in der oben (111. a.) beschriebenen Weise, 



wie gross die wirklich bewirkte Ablenkung ist. Aus dem kleinen Unterschied zwischen diesen beiden Wir- 

 kungen ergibt sich dann leicht, um wie viel jenes C corrigirt werden muss, um das wahre C zu erlangen, 

 und damit auch D. 



Die Berechnung des theoretischen Attractionseffectes ist nicht schwer. Sei ab der Arm mit den 

 Kugeln iii' und in", A und B seien die Centra der Massen M', M", und R. r die Radien, dann ist die 

 absolute Attraction von M' gegen ni' 



M'm'C:Aa\ 



und das Torsionsmoment dieser Kraft ist 



Es ist aber 



somit 



Y = M'in'C.Ati.r : Aa" = iM'm'CRr sin c : Aa'-' 



Aa — {R^ + r^—2Rr. cos c)'l2, 

 ■[ = M'm'C.Rr. sin c . {R'-h r^—2Rr. cos c)--y2. 



Ganz ebenso ergibt sich die Action auf die ferne Kugel 



■(' 



M' m" CR r .smc:Ab^ = M' m' CRr. sine. (R^ + r^ + 2Rr . cos c) - 



(1) 

 (2) 



(3) 



(5) 



In gleicher Weise findet sich die Wirkung 



Denkschriften der mathem.-natunv. Gl. LXIV. Bd. 



:1er Masse M" auf beide Kugeln in' und in". 



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