212 Carl Braun, 



IV. a. Eine genaue Bestimmung dieses störenden Einflusses hat erliebliche Schwierigiceiten. Eine einiger- 



massen genügende Theorie der elastischen Nachwirkung existirt üiierhaupt noch nicht, und namentlich 

 sind die Gesetze für die »Superposition« mehrerer successiver Einwirkungen — wie sie gerade hei den vor- 

 liegenden Untersuchungen nothwendig vorkommen — noch fast gänzlich unbekannt. Aber auch wenn diese 

 Gesetze bekannt wären, würde wenig gewonnen sein, weil in den Formeln manche Constanten vorkommen, 

 welche von der Beschaffenheit des verwendeten Drahtes abhangen, und welche bei verschiedenen Drähten 

 sehr bedeutende Unterschiede zeigen, selbst wenn diese aus dem gleichen Material hergestellt sind. 



Es war deshalb unumgänglich nothwendig, dass eigens Versuche mit demselben Draht angestellt 

 wurden, d. h. mit einem Stück Drahtes von derselben Rolle, und welches mit dem eigentlichen Suspen- 

 sionsdraht ein zusammenhängendes Ganzes gebildet hatte. Die Versuche mussten so eingerichtet werden, 

 dass sie ohne den grossen schwierigen Umweg durch eine vollständige Theorie doch die zu bestimmen- 

 den Correctionen thimlichst leicht zur Darstellung brachten. Dazu war erforderlich: 1. dass bei diesen 

 »Elasticitätsversuchen« möglichst genau ganz dieselbe Art von Einwirkungen und Superpositionen statt- 

 finde, wie beiden »Gravitationsversuchen«, und 2. dass die eintretenden elastischen Nachwirkungen leicht 

 und sicher gemessen werden können. Ich verfuhr also in folgender Weise: 



Als Hauptinstrument diente mir ein vorzügliches bereits oben 11. c. erv\'ähntes Inclinatorium von 

 J. Dover. Ich habe dasselbe in einer Weise vervollständigt, dass es auch als Declinometer und Magneto- 

 meter, wie auch als Theodolit dienen kann. Bei diesen Untersuchungen diente es als Declinometer. .An 

 einem ca. 30 «m langen Stück von demselben O'Oöö;;/»/ dicken Messingdraht wurde ein leichter schwa- 

 cher Magnet suspendirt (zwei Stücke einer etwa 8 mm breiten Uhrfeder, welche mit zwischenliegendem 

 Holz in einem Schiffchen befestigt sind). Der Magnet muss schwach sein, weil sonst die Torsi\'kraft des 

 Drahtes dagegen fast verschwinden würde, und er muss leicht sein, damit trotzdem die Schwingungen 

 doch von kurzer Dauer seien. An der Seite des Schiffchens ist ein kleiner Spiegel befestigt, und in diesem 

 wurden mit einem vortrefflichen Fernröhrchen von 17 mm Öffnung die Bewegungen des Magnetes mittelst 

 »Selbstreflexion« beobachtet, d. h. mit einer im Focus des Röhrchens angebrachten Glasscala, welche 

 von der Seite des Auges her durch ein unbclegtes Spiegelglas belichtet wurde. Die Scala stellte ich 

 selbst her mittelst eines feinen Instrumentes, welches Scalen mit beliebigen Zwischenräumen herzustellen 

 gestattet, und zwar so, dass Fehler von 0-003 jww sicher nicht vorkommen. Die Scala wurde so ausge- 

 führt, dass ein Theil derselben, direct gemessen, d. h. mit dem als Theodolit benützten Instrument, einem 

 Winkel von genau 2 Bogenminuten entsprach, somit in der Bewegimg des Magnetes gerade I Minute dar- 

 stellte. Die Ablesungen geschahen durch Schätzung bis auf V,,, Minute. Da für eine Ablenkungsnotirung 

 wenigstens drei Ablesungen verwendet wurden, so können die Notirungen als genau auf '/- Minute ange- 

 sehen werden. Durch die sehr grosse Anzahl von Notirungen, welche durch eine Curve dargestellt und 

 ausgeglichen wurden, ist die Fehlergrenze gewiss noch weit geringer geworden. Der Mittelstrich der 

 .Scala ist besonders stark und geht durch das ganze Sehfeld hindurch. Das reflectirte Bild desselben dient 

 als Index für die Scala. Diese bietet bis auf ca. 30' beiderseits eine ganz gute Ablesung. Aber die zwan- 

 zigsten Striche auf jeder Seite sind gleichfalls viel länger und stärker ausgezogen, so dass auch diese als 

 Index dienen können. Auf diese Weise erzielte ich einen Umfang der Scala = 45' bis 50' beiderseits, 

 was mehr als hinreichend ist. 



Das obere Ende des Drahtes ist an einem graduirten Torsionskopf befestigt, welcher die Torsions- 

 winkel zu messen gestattet, mit einer directen .Ablesung auf 4'. Das Instriiment wurde nun auf einer von 

 Erschütterungen völlig freien Unterlage zunächst so aufgestellt, dass das Rohr senkrecht zum' magneti- 

 schen Meridian stand, was mittelst Miren von genau bekanntem .Azimuth leicht erreicht wurde. Dann 

 wurde der Torsionskopf so gedreht, dass das Bild des Mittelstriches auf diesen selbst einspielte und der 

 Torsionskopf abgelesen. Darauf wurde das Instrument um seine verticale Axe um 30° gedreht (die Kreise 

 gehen direct 30" an) und der Torsionskopf wieder gedreht, bis der Mittelstrich einspielte. Es ergab sich 

 aus mehrfachen Messungen, dass eine Torsion um -178° erforderlich war, um einer .Ablenkung des .Mag- 

 netes um 30° das Gleichgewicht zu halten. 



