216 Carl Braini. 



W.a. Mittel für A luhlerhalt um '/^ (7 • 15 + 8 -OO + S' 75 + U ■ 15) = +8' 262 



B » V^(0-20-h1-55 + 2-66 + 3-52)=: +1-982 



C V^(4-80+6-00 + 6-95 + 7-72) = +ß-367. 



Das Mittel aus .4 und C ist somit fehlerhaft um +7 '315, und endlich die aus ^/^{A + C) und B abge- 

 leitete Deflexion um -/z (''■315+ 1 •982) := +4'6485. Dies beträgt nun in Procenten nach der obigen 

 Discussion =4-6483: 18-50= +0-0025128, d.h. +0-25128 Procent, oder +25-128 Jm. Um diesen 

 Betrag ist also die beobachtete Deflexion in minus zu corrigiren, oder das Hauptresultat D in plus.^ 



Bei einigen Beobachtungen waren die Zeitintervalle etwas verschieden, bei denselben enthielt nämlich 

 eine Beobachtung nur 5 Durchgänge statt 6, bei anderen 7. Dadurch wird die Correction ein wenig ver- 

 schieden von der angegebenen, doch in jedem Fall kann dieselbe nach dergleichen Methode hinreichend 

 genau bestimmt werden. 



2. Die elastische Nachwirkung stört noch in einer anderen Weise die Deflexionsbeobachtungen. 

 indem sie die Maximal-Elongation E ein wenig vergrössert. Im Verein mit dem Luftwiderstand bewirkt sie 

 die sogenannte »Dämpfung-. Der Betrag derselben wird bestimmt wie die Dämpfung bei Oscillations- 

 bestimmungen (inf. W'.b. 1). Die Änderung der Schwingungszeit ergibt sich verschieden, nach der Ver- 

 schiedenheit desSchwingungs-»Decrementes«. Sie beträgt für a. 1892 sehr nahe AT=; — 0-588 entsprechend 

 dem Decrement 1 -0723; für a. 1894 ist sie = — 0"485 bis Ende Juli und — 0"440 für die späteren Beob- 

 achtungen, entsprechend den Decrementen 1 -0555 und 1 -0470. 



3. Die Reduction auf unendlich kleine Bogen ist eine weitere an T anzubringende Correction. Die 

 Berechnung geschieht wie unten IV. Z'. 2. Der Betrag ist aber für die Deflexionsbeobachtungen ein geringer, 

 weil die Maximal-Elongation E nur 1 I bis \'lp beträgt. Das entsprechende A 7 ist = — 0^083 für a. 1892 

 und —0-043 für a 1894. 



Die sogenannte »-Lockerung- (cf inf IV. h. 3) alterirt zwar ebenfalls die Schwingungszeit. Aber eine 

 Correction dafür ist nicht anzubringen, weil die Schwingungszeit nur in Folge der etwas verringerten 

 Torsivkraft des Drahtes alterirt wird. Die beobachtete Schwingungszeit entspricht dabei genau der gerade 

 statthabenden Torsivkraft. Nur dann ist für die Änderung von T eine Correction nothwendig, wenn dieselbe 

 erfolgt ohne dass gleichzeitig die Torsivkraft entsprechend alterirt wird, (cf inf. IV. b. Einl.) 



4. Eine stärkere Correction ist nothwendig wegen der nicht ganz kugelförmigen Gestalt der 

 Massen. Die eigentlichen Massen sind zwar gut sphärisch hergestellt und auch die eiserne Wandung ist 

 überall gleich dick (ca. hiuui). .Allein es musste doch ein starker Bügel (B in Fig. 6. Taf II) angeschraubt 

 werden (ca. 15^r), um sie aufhängen zu können, und auch die beiden dazu dienenden Schrauben sind 

 ziemlich stark (jeder Kopf ca. 2gr). Zudem musste oben eine Öffnung gelassen und ein Glasröhrchen (ca. 

 \Oinm weit, 27 mm lang) eingeschraubt werden, damit das Quecksilber sich ausdehnen könne. Alle diese 

 excentrischen Theile (inclusive des Quecksilbers im Röhrchen) wogen nahe 35_^;' für jede Masse. 



Die Correctionsrechnung wurde nun für 9 \-erschiedene Stüclse diu-chgeführt, u. zw. für die beiden 

 Schrauben separat, für die anderen Stücke aber so, dass ihre Masse im Schwerpunkt senkrecht über dem 

 Centrum der Masse M concentrirt gedacht wurde. Für jedes dieser Stücke wurde seine Masse ,u., die Höhe 

 // über dem Centrum und die horizontale Entfernung e von dem angezogenen Körper in genau bestimmt. 

 Die Attraction in horizontaler Richtung ist dann ^ •[ ^= \i.m C . e : d''\ wenn d die wirkliche schiefe Ent- 

 fernung bezeichnet. Wäre dieselbe Masse jj. im Centrum, dann würde die Anziehungskraft sein = |j, ;;/ C; f"'. 

 Das Verhältniss beider Kräfte ist =: t'-':i/-', und folglich ergibt sich ein X'erlust von centraler .Masse 



I Betreffs des Vorzeichens der Corrc c tion cn gilt eine allgemeine Kegel. .\iis 111. /'. 2. oder 111. c. 15. folgt 

 ' (wo li die Distanz der Masse M von in bedeutet, und c den .Scliiefcnwinkel des Armes). Die Gleichungen der 



MiiiRrsXnc 

 Einleitung ergeben aber C='^^ll' . Folglich ist D.-; = -' Prj^^"i^'' '' ^'" *■' = Const. Wird also durch irgend eine .Störung •,- zu 



gross, so wird D zu klein, und ist in plus zu corrigiren, d. h. die Correction an I> hat dasselbe Vorzeichen wie die .Änderung 

 am Gravitationseffect (•/■), welche durch die betreffende Störung bewirkt wird. 



