Gravitatioiis-Cousiautc, Ma<^sc und Diclilc der Erde. 



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spricht also der tang 3° 10'. Die Deflexion, welche an der Scala gemessen sehr nahe 13-.3/7 umfasst, hat I\'. <7. 



13" 3 



also den eigentlichen Werth ,„ . tang. 3° 10': 

 o 27 -5 "^ 



8-4274411, was als Tangente dem Winkel r31'57"50 



angehört. Statt dessen ergibt die einfache Ablesung der Scala „-^ - . 3M0' = r31'53"454. Der Unter- 



13-3 

 27-5' 



schied beträgt also 4 "046, was 1/1362-69 oder 0- 00073384 vom Ganzen ist. Um diesen Bruchtheil ist 

 somit die abgelesene Deflexion kleiner als die wahre. Die Correction ist also = — 7-3384J«z=: — 4-07/. 

 Da die Normale vom Objectiv zur Scala wohl nahe auf die Mitte {QOp) fällt, aber doch wahrscheinlich 

 nicht ganz genau (höchstens 1 -5;; Abweichung), und auch bei den einzelnen Beobachtungen die Ruhe- 

 lage ein wenig von 60/7 abwich (doch selten mehr als 1 p), so wird jener Betrag ein wenig zu gross sein. 

 Deshalb wird es besser sein, anzunehmen 



Correction = — 7-330t/)« =: —4-054/. 



11. Die Massen verdrängen Luft, und die Attraction der verdrängten Luft gegen die Kugeln fällt 

 also weg. Das muss durch Rechnung compensirt werden. Bei 740;»;;/ Luftdruck, was an dem Ort der 

 Beobachtungen der mittlere Werth ist, wiegt 1 Liter Luft l-18ö^T; und da das Volum einer Masse sehr 

 nahe =0-75 Litter ist, so ist das Gewicht der verdrängten Luft = 0-889 ^r, d. i. 0-0000972 von einer 

 Masse. Die Correction für diese P'ehlerquelle beträgt also — O-Qlldni oder — 0-538/, d. i. fast Vkk.im)- 



12. Die Drehung der Scheibe ist nicht genau richtig. Sie sollte gerade so gross sein, dass in der 

 abgelenkten Stellung der Mittelpunkt der Schwingungen oder die abgelenkte Lage selbst genau mit dei- 

 Lage des Maximalbetrages des 



.Attractionseffectes der Masse zu- 

 sammenfällt. Da dies sehr schwer 

 genau zu erreichen ist, so muss 

 für die Abweichung eine Correc- 

 tion angebracht werden. Ist E die 

 Ruhelage des ungestörten Armes E^ 

 als Azimuth in einem Horizontal- 

 kreis gedacht, und stellt A das Azimuth der ALasscn dar, dann werden die Torsionskräfte des abgelenkten 

 Armes gegen E hin dargestellt durch ZjZ^Z-..., die Ordinaten einer Geraden. Die durch die Attraction 

 bewirkten Drehkräfte gegen A hin sind aber durch die Ordinaten einer Curve Y^ Y,^ 1'- dargestellt mit 

 dem Maximum in v. Im Durchschnittspunkt )u ist die neue Ruhelage und die Mitte der kleinen Schwin- 

 gungen; EF ist die Deflexion und AF der Schiefenwinkel der Masse gegen den Hebel. Ist nun die Dre- 

 hung der Massen von E bis A zu klein, wie es thatsächlich immer der Fall war, dann fällt ;' nicht init m 

 zusammen, sondern etwas mehr gegen E. Dies hat nun zur Folge: 



a) dass die Schwingungszeit etwas kleiner wird, da dieselbe desto kleiner ist, je grösser der Winkel, 

 unter welchem die Curve und die Gerade in ui sich schneiden. Der Unterschied ist proportional der ein- 

 fachen Distanz vvi, welche mit a bezeichnet sein möge. Die Rechnung ergibt den Fehler von T=:AT^^ 

 ^ — 0^0270. a, wenn a in Bogenminuten ausgedrückt ist, und folglich die Correction des beobachteten 

 T= M— -i-0?0270.a in Zeitsecunden. 



Der Drehungsfehler und somit der Fehler a war nun 



a. 1892 = 7 '62 und folglich ist die entsprechende Correction AT— 4-0-2057 



a. 1894 Stellung I = 6-95 .>:.»» » » » =+0-1877 



1894 » 111 = 6-24 » » » » » •> » = -(-0-1685. 



b) Der Attractionseffect wird etwas geringer als der Maximalwerth ist. Die Abweichung ist propor- 

 tional zu a^ und aus der Gleichung, welche oben (III. b. IL, 12. und 24.) für die dem Maximum nahen 

 Theile der Curve gegeben wurde, ist sie leicht zu berechnen. Wird a= 1° gesetzt, so geben die Glei- 

 chungen ohne weiters Ay = 9- 36/7015- 2 (d. h. = dem Coefficienten von li'-, dividirt durch die Torsions- 



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