BewegnngsverhäUiiissc des Systems 10 Ophiuchi. 

 Das Resultat des Ausgleiches ist folgendes: 



1223 



0— — 2758 



dtü — -36°567 

 da — — 0"0301 

 d's, — — 1°333 



I 



di = + 137 



dSi- + 2 • 689 



dr. — — 6-963 



dM^ = + 3 • 922 



d 



|J- 



0-00195 



111 



lg -^=7-5042-10 



'IQ.-Tt) — 143°552 ■ 

 a = 4"5000 

 'f = 28° 926 

 / := 56 •576 

 ft - 121-786 

 -= 167-467 

 j1f„ = 0°236 

 |j. = —4- 12074 



Während den Bedingungsgleichungen wieder in ausreichender Weise genügt ist, gestaltet sich der 

 Vergleich der Normalorte mit der directen Rechnung nun folgendermaßen: 



Die Darstellung der Distanzen ist erheblich besser geworden, die der Positionswinkel ist aber noch 

 immer unbrauchbar. Die langsame Convergenz des Ausgleichsverfahrens haftet überhaupt dem Problem 

 an. Sie ist begründet in dem großen Werte der Excentricität und dem der Neigung, infolge deren jede 

 Änderung der Elemente in ungeheuer vergrößertem Maßstabe auf die Positionswinkel übergeht, daher die 

 linearen Bedingung-Sgleichungen noch immer nicht volle Geltung haben. In dem Falle des letzten Aus- 

 gleiches ist überdies zu bemerken, dass sich der Winkel 2 (X — t:) um mehr als36°geändert hat. Die Größe 

 des Wertes ist nicht auffallend, da die Richtung nach 77/3 selbstverständlich sehr unsicher bleibt; dass 

 aber dieser Wert in den Bedingungsgleichungen als Differential auftritt, begründet wohl hinlänglich die 

 •Abweichung von der directen Rechnung. Der .Ausgleich muss daher noch einmal wiederholt werden. 



Rücksichtlich der Berechnung der letzten Darstellung sei bemerkt, dass das Rechnungsverfahren bei 

 der Berechnung der Störungen wieder etwas geändert war. Um nämlich die zeitraubende Auswertung der 

 Reihen 28 bis 32 für die neue Excentricität zu vermeiden, wurde auf die Werte S. 33 [209] zurückgegangen, 

 welche mit dem ersten Werte der Excentricität berechnet sind. Dieselben wurden wegen des neuen Wertes 

 und der Störungen von 'f nach der S. 42 [218| erwähnten Methode verbessert, und mit den so gewonnenen 

 Werten die Störungen neu berechnet. Diese letzteren gelten dann für dieselben mittleren Anomalien, 

 wie die Zahlen S. 33 [209]; für die neuen Werte der mittleren Anomalie wurden die Störungen graphisch 

 interpoliert, dann an die neuen Elemente angebracht und hierauf/; und p nach den gewöhnlichen Formeln 

 berechnet. 



Dieses Verfahren wurde auch weiterhin festgehalten. 



Es ergab sich noch eine zweimalige Wiederholung des Ausgleiches als nothwcndig, doch erschien 

 CS überflüssig, alle Coefficienten neu zu berechnen; nur die von und c/o) mussten wegen der starken 

 Änderungen erneuert werden. 



Das Resultat dieser Rechnungen ist das folgende: 



