ist, 



Bewegung vom Typus 2 .V /;;; Dreikörperproblem. 



389 



P=-(l— rj2) 



3 p 



oder, in gleichem Sinne ent\vici<eU wie bei Q: 



ail — m{n .s .s').,../[/[j'^\-''r^'~'' cos iiH, 



9p 



also, da ^ ^ sp^-' ist: 



8a Q 



z= S5ß(«.s.5')v../p"~'p''''rr"V"''' ^os iiH 



und somit; 



p = — (1— •fj''')üi;A-Q(n..s-.5')v.,.p''-ip'''fr''V-''' cos «//, 



oder, wenn man s+1 lür 5 schreibt: 



3aQ 



8p 



S(5+ l)iK« ••5+ 1 • A.v'p'p"'-1-''-l'"'' cos «i/ 



und : 



Pzr 2SP(«.5.s'X.vpy^'7j2''Yl'2^' cos 7^//, 



(22) 



wo tur ;i =: wieder die 2 fortzulassen ist und die P lediglich Functionen der l^J und damit der ■/■ also 

 von 7. allein sind, nämlich allgemein: 



;;/ 



-, P{n .s.s'),,' = — (5+ 1) y (n . s+ 1 . s'),../ + {s-+ 1 ) li (h . s+ 1 . s'X-i.. — . 



(23) 



Führt man die hiermit allgemein angedeutete Transformation wirklich durch, so erhält man nach 

 Gylden als Resultat die folgenden Relationen für die Coefficienten der Entwickelungen (20) und (22) 



I. Des 0. Grades inclusive bis zur 3. Ordnung: 



Pn.o.o ^ —^».1.0 ] Öh-O.O ^= iiii.O.O 



■Pii.i.o = — 2Q„.2.o } ö'i-i.o =^ '2/1.1. ü — 2Q„.o.o 



•fii.2.0 = — 3Q„.3.o ) ö»-2.0 = ii|i.2.0 — 2ft„.i.o + 3Q„.o.O- 



II. Des I. Grades inclusive bis zur 2. Ordnung: 



(24) 



■P« + 1.0.I ^= — ^M + l.l.l 



Pil-l.OA ^= —i^H— 1.1.1 



.< «+1.0.0=: — "/(+!. 1.0 



.«11— 1.0.0 = — "ii- 1.1.0 



Ai.1.0 = — 2£3o.2.o 

 .Pi.o.i = —^1.1.1 

 Pl.O.O = ^'^1.1.0 



Ö;i + 1.0.1 =^ "«+1.0.1 

 0)1-1.0.1 ^= ^11-1. Ü.l 

 ö»+l-0.0 = ii/t+1.0.0 

 Qn-l-0.0 ^= ^«-1.0.0 



Öl-O.l ^= fll.0.1 



öl.O.O = ßl.0.0 



■Ph+1.1.1 = — 2$J„+i.'j.i 



Pii-lA.l = — 2Q„_i.;;.i 



Pii + IA.O^ — 2fl„ + i.oo 



•P(i— 1.1.0 = ^2Q„_i.2.o 



•fo.2.0 = — 3J2o.;i.o 



Pl.1.1 =: —2^1.2.1 



-2Q,.,.o 



•■ 1 .l.ü 



Öh+i.1.1 =: ^/i+i.i.i — 2fi,,+i.o.i 

 ö»-iii ^ i^H-i.i.i — 2Q„_i.o.i 

 ö«+i.i =: ^((+1.1.0— 2ß„+i.o.o 

 ö«-i.i.o ^ iJ)i-i.i.o — 2Q„_i.o.o 



öl. 1.1 = '^1.1.1 — 2lJi.y.i 



öii.o ^= ^1.1.0 — 2Q1.0.0' 



(24) 



