410 H. Buch hol z, 



wo; 



//„ = — -ßü.O. 



"] — -ö.'i.o. uH — - •O:).o.o+ -^ü.D.ü 



2 l + Oj 2 



7, _ ^ r2.0 

 ".) — -Do. 0.0 



2 

 ist. 



Mithin ist das Integral der DilTerentialgleichung (36): 



r„ = 'iV+K (43) 



jetzt vollständig bestimmt, wenn man für 7 und in 7v für 7j,^o^', _4f.^' ihre nunmehr bekannten Werte 

 einsetzt. 



Zu bemerken ist noch, dass wir im vorhergehenden für Yj nicht den Wert (40), sondern nur 

 den Wert: 



gesetzt haben. Dieser Wert ist indes schon so genähert, dass man, nachdem ^„, Z'„, ßj bestimmt sind, die 

 Rechnung höchstens noch einmal mit dem strengen Wert (40) zu wiederholen braucht. 



Die gewöhnlichen Glieder folgen aus der Gleichung: 



, = |5„.o.o — 2i?„.o.ojcos«n', 

 dv 



also aus: 



^ Sji.o.o — 27?„.o.u z.^-. 



■«jj.o.o — , K^V 



H 



wobei : 



^0.0.0 ^^ 2i)o.o.o — 3oü.o.o 



ist und 5„.o.o und i?„.o 11 durch (28) und (34) gegeben sind. 



4. Über die in der Zeitreduction auftretende Constante. 



Wir wollen nun die in T (das also nicht direct selbst die Zeitreduction ist, indem vielmehr 



1 7 7* 



t — ^=i — T die Zeitreduction ist) und die in -— auftretende Constante noch etwas näher betrachten. 

 n dv 



Bei der Entwickelung der Störungsfunction trat zunächst das Argument: 



w^ — (\-]i)v-B-\i.T (45) 



auf, wobei die Zeitreduction für Jupiter und andere sehr kleine Größen bereits vernachlässigt sind. 



