Bewegung vom Typus 213 im Dreikörperproblem. 355 



diese Formeln seinerzeit nicht von Gyiden erhalten habe, sollen sie hier abgeleitet werden. Dazu 

 haben wir offenbar bloß in den Formeln (19) des zweiten Capitels, welche die Li als Functionen der v 

 geben, die y mit Hinblick auf die Formeln (56) desselben Capitels durch die W auszudrücken und 

 finden so: 



%, o.ü =-- K" 



' > {Q\a) 



Q„.,.o = 3{^;■"+4a•^■" 



Q„.:j.ü= -4{>J-"-12d;-"-8a'J-". 



Aus diesen Relationen erhält man aber mit Hinblick auf die Formeln (24), welche die P und als 

 Functionen der Q, sowie der Gleichungen (44), welche die^undJ5 als Functionen der P und O geben, die 

 folgenden Werte für die A- und ß-Coefficienten 0. Grades: 



Erster Ordnung: 

 Zweiter Ordnung: 



Dritter Ordnung: 

 Ä^^;%^ — -6Ha-,V"-14;/{>J"-87ia-.i" 



Zu erwähnen bleibt noch, dass auch eine directe Darstellung der A und B als Functionen der 

 niederen y möglich ist, die Herr Masal in seiner bereits citierten großen Arbeit »Formeln und Tafeln. . .« 

 vollständig ausgeführt hat. Einen besonderen Vorzug vor den beiden anderen Gylden'schen hier mit- 

 getheilten Methoden verdient dieser von Herrn Masal ausgeführte dritte Gyiden' sehe Weg zur 

 Entwickelung der Störungsfunction indes insofern nicht, als die Rechenformeln, welche die: 



^,5=/(T) 



geben, für die höheren Grade äußerst complicierte sind. Für den 0. und I.Grad hingegen sind sie noch 

 ziemlich einfach und haben, indem wir sie hier beispielsweise anführen, folgende Werte, bloß mit Rück 

 sieht auf die Glieder erster Ordnung. Nämlich für den: 



0. Grad: 



Am)(", -«)= -27;v,V" ' 



ß,.u («, -n) - +2«t'" +4t;-". (Ö2) 



1 Der Strich über dem y besagt also, dass für alle Werte von « bezüglich y^" = t'-" ist, mit Ausnahme vim i; = 1, wo 



^1.1 _.,1.1 __ a'j ist. 

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