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ist, lind wobei (il'fenhar: 



ist für alle Werte von u mit einziger Ausnahme von ;/ := 1, wo 



T^'=T,V•-y«•^ (16) 



7X\ setzen ist. In dieser Weise berücksichtigt man unter Beibehaltung der allgemeinenEntvvickelungs- 

 form (10) das zweite Glied des Ausdruckes (12) für fi, indem man zu den Bedingungen ( 1 1 ) mich die 

 Bedingung (16) hinzufügt. 



An Stelle dieser Entwickelung nach / führt Gylden schließlich eine snlche nach r>, o'^ Tj-, y/- ein. 

 Da nach dem früheren: 



1-t-p 



und analog für den störenden Körper: 



ist, so folgt: 



.a ! \r'J V 1+fW VI— r,'2/ 



Indem: 



ergibt sich, wenn wir bis zum dritten Grade incl. gehen: 



/ = 2,o-2,o' 



— 3 ,0'^ + 4 f. p' - f/ - + 2 Tjä — 2 Tj' - 



+ 4 ,0 -^ — 6 r> -p' + 2 p p' - — 4 p Y; - + 4 p'yj - + 4 p Y; ' - — 4 p'y, ' - 



y-2 — 4pä_8pp'+4p'^' 



— 1 2 p-^ + 2 8 p-p' - 20 p p' - -+- 4 p' •' + 8 p Yj ^ + 8 p y,' ^' - 8 p'y; - - 8 pV,' - 



•/_3 = 8p'^ — 24p-y+24pp'^-8p'=* 



Entwickelungen, die allgemein convergieren, solange p und p' kleine Größen sind, was für endliche 

 Zeiträume nach den Beobachtungen angenommen werden kann. Ist eine Integrationsmethode imstande, 

 lS, (p), 7? und T durch unbeschränkt convergente Entwickelungen darzustellen, welche also für 

 unbegrenzte Zeiträume giltige Näherungen ergeben würden, so wäre die Löisung eine »absolute« im 

 Gylden' sehen Sinne. 



Schließlich wird: 



/ ^ ^' (I+P)" (1 — 7l'7' + l 



= 1— ?/p+(/;+l)p' 



n(u+l) „ / ,, / »(«+!) /., .. / ,N /.. 



+ -^~ — ^p2— 7;(H + npp'+ ^— — 'p'^—nji' + (i!+\)rf' 



ii(i!+l)(ii + 2') ., n(M+\'y' „ , n~(u+\) ,„ (;/— l)7/(;/+l) ,., 

 + ;/-p Yj- » ( » + 1 )p'yj- ;/ ( ;/ + 1 ) yr/- 4- » ( // + 1 I-'p'y/- 



