-j 1-1 H. B u ch holz, 



so: 



dP fjL . dV 



,- = ~ — sin MW -r-, 

 aw 1 — |J-i "^ 



also: 



( sin ntvdv — y-, ^ cos nw + , sin nw —- dv (53) 



J n(l— [Xj) 1 — (J-W <^^ 



und das Wichtige ist, dass rechts nicht V, sondern -— auftritt, weiches letztere l^einen constanten 



dv 



Theil enthält. Somit ist der bei den Integrationen auftretende kleine Divisor eben 5^ und nicht \, wie- 

 wohl Sg zunächst im Winkelargument enthalten ist. Und es ist festzuhalten, dass zwar: 



V^-i.v+Ti, 



also auch: 



dV dTi ...^ 



dv dv 



aber: 



^=m (55) 



dv \dvji 



J 'T' 



ist wo also — ^ so zu verstehen ist, dass man aus T den langperiodischen Theil Ti nimmt und nach v 



' dv 



differentiiert, [—] hingegen so, dass man das ganze 7 nach v differentiiert und dann den langperiodi- 



\dvjl 



sehen Theil herausnimmt; mit anderen Worten, V^ ist das Differential des langperiodischen Theiles 



dv 



von r, und ( — ) der Theil von ''-'— in Gleichung (48), der langperiodisch ist, und beide unterscheiden sich 

 \dvll dv 



eben außer um exargumentalc periodische Glieder höheren Grades, höherer Ordnung um die kleine 



/ i T^^ 

 Constante 7,,: denn, wie wir sehen, enthält zwar K- j nur langperiodische Glieder. Bei der Integration 



aber tritt zu den langperiodischen Gliedern noch y^t;: 



jQ,<. = r.^-,.=j'^ä.= V ,56) 



und wenn man (56) differentiiert, folgt: 



dT\ dTi , dV 



, - . Yn = — ^57) 



.dvJi dv du 



oder auch : 



wie wir durch (52) bereits an dem Gliede für Hilda beispielsweise sehen^ 

 Die beiden Größen 



IJ., = [j,(l +C0-H7 + Y0J = [J-O +-7) 

 unterscheiden sich bloß durch diese kleine Constante ■(■„. 



Sämmtliche Störungsglieder, abgesehen von den elementaren, haben nun im Argument die Größe 

 n{\-~\K2)v, also die Periode "'"-, indem der sinus, bezüglich cosinus denselben Wert annimmt, wenn 



