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I. 



Das Haar als hygroseopische Substanz. 



Im allgemeinen handelt es sich bei den verschiedenen Untersuchungen des Haarhygrometers mehr 

 um den experimentellen Nachweis seiner Verwendbarkeit, während sich wenige Forscher mit dem Wesen 

 der Eigenschaft des menschlichen Haares bezüglich der relativen Feuchtigkeit befassten. Biot^ gibt die 

 folgende, in ihrer Voraussetzung bis jetzt nicht erwiesene Erklärung: »Ein völlig trockenes Haar übt auf 

 die Dünste eine gewisse Anziehung aus, ein Theil derselben schlägt sich in tropfbar-flüssigem Zustande 

 nieder und wird durch das Haar eingesogen, welches sich dabei verlängert, damit mindert sich die Begierde 

 des Haares Wasser anzuziehen; es tritt eine Grenze ein, wo die Wirkung, die es auf die Dünste ausübt, 

 hinsichtlich des Erfolges dem Grade des Druckes oder der Kälte ganz gleich ist, den dieselben, ohne in 

 tropfbaren Zustand gebracht zu werden, aushalten können; dann wiederstehen sie semer Einwirkung und 

 das Haar hört auf sich zu verlängern. 



Koppe sieht im Haare ein Analogon zu gewissen Salzen hinsichtlich ihrer Affinität zum Wasser. In 

 neuester Zeit hat Sresnevsky- eine Theorie aufgestellt, die mit den Erfahrungsthatsachen in über- 

 raschend gutem Einklänge steht; sie ist eine Anwendung der Untersuchung von Thomson^ über Ober- 

 flächenspannung. Die Constitution des Haares war bereits lange vorher bekannt; es besteht nämlich aus 

 einem Gewebe länglicher Fasern, das mit einer dünnen Fettschicht umgeben ist, die mikroskopischen Poren 

 und Hohlräume sind theils mit Farbstoff, theils mit Luft, respective Wasserdampf gefüllt. Nun sind gerade 

 die Poren, welche nicht mit Farbstoff gefüllt sind, wie Sresnevsky zeigt, von größter Bedeutung für die 

 hygroskopische Eigenschaft des Haares, und daraus erhellt auch, warum blonde Haare, als diejenigen die 

 am wenigsten Farbstoffe enthalten, am besten für die Haarhygrometer geeignet sind und warum die Haare 

 durch Auslaugen oder Waschen in Äther ihrer Fettschicht beraubt werden müssen. 



Sresnevskys Theorie ist nun folgende: 



Wird eine Capillarröhre in eine Flüssigkeit getaucht, welche die erstere benetzt, so erhebt sich die 

 letztere bis zu einer Höhe 



~ 25 Vi?i "*" R. 



(H Capillarconstante, s Dichte der Flüssigkeit, i?i, R, Hauptkrümmungsradien des Flüssigkeitsmeniscus). 

 Außerdem sei der Raum, in welchem die Capillare sich befindet, vollständig Lcsättigt. Es muss sich dann 

 ein Gleichgewichtszustand herstellen. Würde nämlich an der Oberfläche der Flüssigkeit die Verdampfung 

 fortdauern, so müsste sich diese verdampfte Menge auf dem Flüssigkeitsmeniscus niederschlagen und 

 infolgedessen aus der Capillare unten Flüssigkeit wegströmen, und umgekehrt, es entstünde ein perpetuum 

 mobile, da die Temperatur als constant vorausgesetzt wird. Da nun in gleichen Höhen dieselbe Dampf- 

 spannung herrschen muss, so wird die Spannung an dei- Oberfläche des Meniscus um das Gewicht der 

 Dampfsäule zwischen Oberfläche der Flüssigkeit und Meniscus kleiner sein. Die Abnahme dp des Druckes 

 bei einem Anstiege um dh ist nun, wenn die Dichte des Dampfes in der Höhe h, 8 ist 



— dp = odh. 



Bezeichnet nun p^S^ den Druck und die Dichte des gesättigten Wasserdampfes an der Oberfläche der 

 Flüssigkeit, respective in der Höhe h = 0, so ergibt das Mariot'sche Gesetz 



8 = ^;, also _-^ = ^JÄ. 

 Po P Po 



i Biot, Lehrbuch der Physik. Deutsch von Th. Fechner, Leipzi,g 1828. 



2 Sresnevsky, Theorie de Thygrometre ä cheveu. Russ. meteor. Zeitschrift, 1895. Kurzes Rct'erat in der meteorologischen 

 Zeitschrift 1896, p. 145. 



3 Thomson, on the equilibrium of vapour at a curved surlace ol' liquids. P\n\. .Mag., 4. ser., Vol. XLII, p. 448. 



