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noch das bisher /'.crstrcutc äußere I.icht \\m Einlluss auf die gemessene Clröüe der FVilarisation gewesen 

 sein sollte, so könnte es nur herabdrückend und nicht xergrößernd wirken. Dabei muss auch bemerkt 

 werden, dass die Lichtstärke des Grün stets, auch bei den höchsten »Concentrationen", größer war als 

 die des Roth, und auch das Blau war niemals übermäßig lichtschwach. Es kann daher das Übergewicht 

 der Polarisation des Roth in diesen Fällen in keiner Weise auf Rechnung des schwachen, zerstreuten 

 äußeren Lichtes gesetzt werden, wie dies übrigens auch die Controlreihen ^4. und B. zweilellos darthun. 

 Zur besseren Übersicht über die Messungen bei höheren »Concentrationen« möge folgende Zusammen- 

 stellung dienen. 



Hiezu ist zunächst nur zu bemerken, dass in der 6. Versuchsreihe das ganz ans Roth gerückte Orange 

 die Rolle des Roth übernimmt, und das fast zum äußersten Roth hinausgeschobene Roth erst bei -l:-0"/„ sich 

 dem Maximum nähert. Leider wurde versäumt, hier eine 6-0"/gige Emulsion in den Versuch einzubeziehen; 

 aus dem ganzen Gange ist aber leicht zu ersehen, dass bei 6-0"/,, offenbar das fast äußerste Roth das 

 Maximum übernommen hätte. Weiters sei der Vollständigkeit halber darauf hingewiesen, dass aus dem 

 schon oben angegebenen Grunde die Reihe C. nicht in die Zusammenstellung mit inbegriffen 

 werden konnte. 



Das Eine steht nun aber fest, dass bei Emulsionen, welche schon als weißlich zu bezeichnen sind, 

 wenn sie auch noch deutliches Blau haben, die Polarisation im Roth, bezw. Orange am stärksten, und je 

 kurzwelliger die Farben sind, desto schwächer ist. Die Erklärung dieser Thatsache in der Rayleigh'schen 

 Theorie der trüben Medien macht keine Schwierigkeiten. 



Lord Rayleigh hat mit Zuhilfenahme eines von Stokes bewiesenen Satzes gezeigt, dass die \om 



directen Strahle getroffenen sehr kleinen Theilchen eine Strahlung aussenden, deren Schwingung gegeben 



ist durch; 



ci'—d ~. V 



sin 7. 



cos^ r— {vt — ej. 

 K 



d ek' 



Die (liltigkeit dieser Formel ist an die Bedingung geknüpft, dass die Theilchen der trüben Medieii 

 gegen die in Frage kommende Wellenlänge klein seien. Da in dieser Formel a die Amplitude des ein- 

 fallenden Lichtes, d die ursprüngliche, d' die durch die Trübung veränderte Dichte, <.• die Entfernung des 

 .^uges vom störenden Punkte bedeutet, so ist leicht zu sehen, dass die Bedingung der Giltigkeit ins Ver- 

 hältnis F: X- eingegangen ist, wo F das Volumen des störenden Theilchens bedeutet. Drücken wir die 

 Giltigkeitshedingung aus durch '/' : X- = s, wo ,0 der Halbmesser des Theilchens ist, und s eine kleine Zahl 



