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angehörigen Halbschattenlamellen sind so auffällig verschieden von den Wiederholungslamellen, welche 

 sich ihrerseits von den Hauptlamellen nur durch die Dimensionen unterscheiden, die Halbschatten- 

 lamellen entbehren so beständig das Hauptmerkmal der Haupt- und Wiederholungslamellen, wonach an 

 eine Kamacitlage von recht konstanter Dicke sich eine Taenitschichte von ebenso konstanter, wenngleich 

 um vieles kleinerer Dicke anschließt, daß bisher jeder Beobachter nach dem mikroskopischen Bilde über- 

 einstimmend zur Überzeugung gelangte, es müsse im Plessit ein eutektisches Gemenge vorliegen. 



Hingegen sind wir durch eine Reihe anderweitiger Beobachtungen völlig vorbereitet, die Schichtung 

 in zäh- bis dünnflüssigen Körpern als möglich und nicht selten auftretend anzunehmen. Die zahlreichen, 

 von Lehmann beobachteten Erscheinungen der sogenannten fließenden und flüssigen Kristalle 

 (Quincke's Schaumzellen) setzen, wie immer man sich ihre strukturellen Ursachen vorstellen mag, 

 jedenfalls eine gesetzmäßige Schichtung in gewissen Flüssigkeiten voraus. Es mag daran erinnert werden, 

 daß lange vor den erwähnten Entdeckungen Lame^ auf die Notwendigkeit hingewiesen hat, regelmäßig 

 orientierte Schichtungen, concamerations polyedriques, in kristallisierbaren Lösungen anzunehmen. Er 

 leitet die Gesetze der Wärmebewegung in einer gesättigten Lösung unter der Voraussetzung ab, daß die 

 Kristallpartikel der gelösten Substanz infolge von Schwingungen — sei es infolge der Wärmebewegung, 

 sei es infolge äußerer Impulse — ihre Plätze nicht vertauschen, sondern sich um ihre Gleichgewichtslagen 

 bewegen. Er beansprucht also für eine kristallisationsfähige Lösung eine Eigenschaft der festen Körper. 



Solche Schichtungen in Flüssigkeiten wurden später wiederholt beobachtet und abgebildet, worüber 

 Osmond und Cartaud^ einen zusammenfassenden Bericht veröffentlichten. 



Schichtungen infolge eines Wärmestromes wurden von Benard^ untersucht; er fand, daß eine 

 dünne, horizontale, ursprünglich am.orphe Schicht einer beliebigen Flüssigkeit nach Hindurchleiten eines 

 vertikalen Wärmestromes und eingetretenem Beharrungszustande sich in ein System regulärer hexagonaler 

 Prismen geteilt hat. 



Diesem stabilen Zustand geht ein variabler voraus, in welchem eine halbregelmäßige Zellenstruktur 

 besteht; dieselbe kann durch eingestreute glänzende Blättchen sichtbar gemacht werden, die sich mit 

 ihrer Fläche parallel zum Flüssigkeitsstrom stellen. Dabei sind an Stelle der dreizähligen Knotenpunkte des 

 hexagonalen Systems häufig vierzählige vorhanden, die beim Eintreten des stabilen Zustandes sich 

 in dreizählige verwandeln. 



Stabile Strukturen infolge von mechanisch erregten Schwingungen sind schon in der Weber'schen 

 Wellenlehre^ behandelt, später wiederholt und auch von Osmond und Cartaud^ abgebildet worden. 



Die letzteren Autoren haben an derselben Stelle eine Reihe von Erstarrungsbildern einfacher Metalle 

 gegeben, welche alle Übergänge von einer zelligen zu einer teils zelligen, teils kristallinen und einer voll- 

 ständig kristallinen Struktur darbieten; Blei Fig. 8, 15, 16; Zink Fig. 9, 10, 11, 14; Zinn Fig. 13. Erhitzte 

 Gläser zeigen ein allmäliges Fortschreiten der Polyedrisierung globulitischer Entglasungsprodukte 

 Fig. 17, 18, 19, welche aus einer zelligen Differenzierung entstanden sind. 



Alle diese Vorgänge sprechen dafür, daß wir es bei der eutektischen und eutropischen Verfestigung 

 mit einer regelmäßigen Schichtung im flüssigen und halbflüssigen Zustande zu tun haben, welche je nach 

 Geschwindigkeit des Prozesses und Kristallisationsfähigkeit des Magmas zu mehr oder minder fort- 

 geschrittenen Orientierungen führen. 



Es ist noch eine Frage zu besprechen, welche sich auf die Kristallisationsfolge der einzelnen 

 Bestandteile von Eisenmeteoriten bezieht, weil Rinne darauf seine Ansicht von der eutropischen Natur 



1 Lame, Theorie analytique de la chaleur, Paris 1861, p. 287 bis 304, Seizieme le9on, Theorie de la formatier! des 

 cristaux. 



2 Osmond F. et G. Cartaud, Metallographie et mecanique, BaumaterialienUunde. 6, 273 bis 291, 10 Tafeln, 1901. 



3 Benard, Revue Gen. sc. pures et appl. 11, 1259, 1309, 1900, Theses, Paris 1901, p. 54, Fig. 21. 

 i E. H. und W. Weber, Wellenlehre, Leipzig 1825, p. 258 bis 279, Taf.XbisXlL 



5 Osmond und Cartaud am letztangeführten Orte, p. 274 und 275, 284, Fig. 6 und 7. 



