6 p. SCHURINCA. LES TRAJECTOIRES MINIMA ; ETC. 



à la courbe, celle de la ^normale latérale'' et celle de la normale 

 à la surface. Afin de connaître plus précisément le rôle joué par 

 la pression D dans le mouvement gêné sur une surface, des 

 équations spéciales sont déduites pour ce cas général, savoir: 

 dv dv dx d'^'X 



' dvc dt ds ds^ 



dF 

 dx 



dv dv dy d^y 



1 ^1 771 ^ '" ~7T + D cos ^ ( 



1) ' (^y dt ds ds'' J___' =NW 



dF ~" 



dy 

 dv dv dz d'^z 



dz dt ds ds'^ ^ 



dz 



où N désigne la résistance de la surface, et où 



W = — — — — , tandis que «,/?,/ 



\/ /dFy (dFY (dFY 



^ \dx) ^ \dy) + Wi 

 sont les angles que la normale latérale fait respectivement avec 

 les axes des x^ y, z. Après cela, la détermination de l'angle 

 r/> est suivie de celle des angles «,/?,/; les expressions des cosinus 

 de ceux-ci sont d'accord avec les formules qu' Euler a trouvées 

 par une méthode plus géométrique. De là résultent des expressions 

 pour les composantes de D dans les trajectoires minima. 



Des deux composantes latérales de la pression D, c'est surtout 

 la composante due à la force motrice, D^ zzrRco^to, qui est d'un 

 grand intérêt, et que je signale comme force défîective^ en nom- 

 mant déflexion l'angle infiniment petit que la trajectoire fait avec 

 la géodésique (section normale) de même tangente. La „ déflexion" 



répond à un rayon de déflexion r =-^~ , qui devient rayon de 



„ courbure simple" si l'on rabat la trajectoire dans un plan. La 

 force déflective D^z^Rco^^^ se détermine dans les trajectoires 



