C. H. C. GRINWIS. SUR LA THEORIE DES RÉSONNATEURS. 423 



Ensuite, comme n est toujours la normale dirigée vers l'extérieur, 

 il vient, v étant la vitesse à l'ouverture: 



z=z -{- 2^ q' =^ ~ y 



du 



/• 



par suite, (9) se transforme en 



T=', ?. ^ (I) 



OÙ V est donné par (3) en fonction de t. T représente alors la 

 force vive, ou l'énergie actuelle, à l'intérieur du résonnateur après 

 le temps l. 



Remarquons encore que le second terme de (8), en vertu de 

 (10), se change par approximation en 



y/ 2 



.2 



4r 



Faisant le petit espace i' égal à la capacité du cylindre qui a 

 pour section l'ouverture et pour longueur une petite grandeur /, 

 le terme ci-dessus prend la forme 



y/ 2 



or, V étant proportionnel à r^ , cette expression devient dans 

 notre cas si petite, qu'elle peut être négligée en toute confiance. 

 Lorsqu'on fait d'autres suppositions au sujet des dimensions rela- 

 tives de A , S et r , le terme en question peut acquérir une certaine 

 valeur , mais alors aussi change la distribution ci-dessus indiquée 

 de l'énergie potentielle et actuelle, et / prend par conséquent une 

 tout autre valeur. 



Considérons maintenant l'énergie potentielle E qui, après ce 

 même temps t, existe à l'intérieur du réservoir. 



