C. H. C. GRINWÏS. SUR LA THEORIE DKS RÉSONNATEURS. 429 



la source sonore elle-même. Ce que nous voulons considérer ici, 

 c'est l'énergie développée près de l'oreille, non près de la source. 



Dans deux volumes égaux, remplis d'air, nous dirons donc les 

 intensités sonores égales, quand l'énergie du mouvement sonore 

 y sera la même dans des temps égaux. Comme mesure de cette 

 intensité nous pouvons adopter l'énergie moyenne dans l'unité de 

 temps et pour l'unité d'espace. 



Il devient alors facile de comparer l'intensité du son qu'on perçoit 

 au moyen du résonnateur avec celle qu'on aurait obtenue en laissant 

 le son arriver directement à l'oreille. 



Rappelons-nous, en effet, que l'énergie à l'intérieur du réson- 

 nateur est presque exclusivement de l'énergie potentielle, de l'énergie 

 de condensation , et que cette condensation , partant de zéro , atteint 

 sa plus grande valeur en } de durée de vibration: ce même 

 mouvement sonore, qui a pénétré dans le résonnateur, s'il avait 

 été abandonné à lui-même, se serait répandu sur le volume d'une 

 demi-sphère ayant pour rayon } ^. En nommant maintenant I' 

 l'énergie moyenne qui pendant cette durée est développée dans 

 l'unité d'espace (par conséquent la moyenne prise ici uniquement 

 par rapport à l'espace) , et I la valeur correspondante dans le 

 cas où le même mouvement se fût librement répandu, il est facile 

 d'assigner une relation entre I et I'. 



L'oreille non armée reçoit l'onde sonore illimitée , et en ce point 

 est recueillie une énergie moyenne I. A l'intérieur du résonnateur 

 pénétrait seulement une partie dé l'onde sonore, et il y avait là 

 une énergie proportionnelle à la grandeur de l'ouverture, ou à 

 r^ (ce qui est confirmé par la formule (II), où E représente la 

 partie de beaucoup la plus grande de. cette énergie). Si au lieu 

 du résonnateur il y avait un écran, ayant à la place de l'ouver- 

 ture un trou de la même grandeur r^ ^r^ l'énergie développée près 

 de l'oreille serait représentée par 



^ = /?, r^ I (18) 



où ^j est un petit coefficient, indépendant de I et de r; une 

 énergie proportionnelle 



