430 C. H. C. GRINWIS. SUR LA THEORIE DES RÉSONNATEURS . 



i' = ^'r^I (19) 



a donc passé à travers l'écran durant le même temps. Cette énergie 

 i' se serait alors répandue dans le temps | r sur le volume d'une 



demi-sphère de rayon -, c'est-à-dire sur un volume /?' ^^. Main- 

 tenant , cette énergie a pénétré dans le résonnateur, dont le 

 volume est S. 



Près de l'oreille ce, n'est donc pas i qui est développée, mais 



r := ^^ 



s 



ou, en vertu de (18), 



I' = (î -4- I (20) 



I 

 En nommant le rapport — le renforcement dn résonnateur , nous 



avons donc pour ce renforcement: 



F =r i = ^ -— (21) 



^ I s 



Cela s'applique à un résonnateur quelconque, même quand r 

 n'est pas petit; mais toujours A doit être relativement grand. 



S est d'ailleurs dépendant de /L et de r. Pour le cas que nous 

 avons exclusivement considéré , celui où r est relativement petit , 

 la relation (17), k'' S=:2r, donne 



t^=2n^ri, 



V 



par conséquent : F = - — « r ^ (V) 



Le renforcement d'un résonnateur est donc proportionnel à x et 

 à r, c'est-à-dire à la longueur d'onde et au diamètre 2r de 

 l'ouverture. 



