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métal (plomb, etc.) jusqu'à la température de l'hélium bouillant, la résis- 

 tance, après avoir diminué graduellement, devient brusquement plus 

 de lo'" fois plus faible qu'aux températures moins basses. Inversement, la 

 théorie du circuit sans résistance s'applique aux expériences de Leyde et 

 permet d'en préciser les résultats et d'en prévoir diverses variantes. 



2. Rappelons d'abord l'équation qui régit les circuits dénués de résis- 

 tance. Soit un circuit fermé dont la résistance a une valeur finie /■ et par- 

 couru par un courant dont l'intensité est i au temps t. Le circuit est mobile 

 par rapport à un champ magnétique quelconque constant ou variable ; il peut 

 en outre être rigide ou se déformer. Dans tous les cas, le champ magnétique 



induit dans le circuit une force électromotrice e égale k -j-y dn étant le 



nombre de lignes de force provenant du champ magnétique et qui coupent 

 le circuit pendant le temps dl. D'autre part, le courant / produit un champ 

 magnétique proportionnel à i et tel que dn' de ces lignes de force coupent 

 le circuit pendant le temps dt. La force électromolrice d'induction e' du 



circuit sur lui-même est donc égale à -j-- En résumé, le circuit est le siège 



de deux forces électromotrices provenant l'une du champ extérieur, l'autre 



de la self-induction, et qui sont respectivement égales à — et à --^- On a 



donc, d'après la loi de Ohm, 



(') 



dt dt 



dn dn' 

 ~di ' ~dt 



Les termes du second membre sont indépendants de /•; on peut donc 

 faire tendre r vers zéro, et pour /- = o on a 



const. 



Ainsi, quand le nombre de lignes de force dues au champ extérieur et qui 

 traversent le circuit subit une variation \n, le courant induit qui en résulte 

 produit une variation Ati' qui compense exactement la première. En d'autres 

 termes, le nombre total des lignes de force magnétique demeure invariable; 

 et tout se passe comme si le circuit hyperconducteur demeurait infranchis- 

 sable aux lignes de force. 



