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Les tensions étant nulles sur les droites passant par le point pressé, on 

 ,peut ajouter ou enlever des coins passant par le point sollicité. Si alors le 

 solide cesse d'être limité par une droite, la formule de la tension devient 



A — cos[a, MP), la valeur de la constante varie de oc à - quand Tangle 



du coin restant varie de o à 2-. La direction a dépend de l'angle de la 

 force avec le plan de symétrie du coin, on la calcule facilement par quadra- 

 tures. 



Une faut pas en général que les deux droites limitant la surface de part et 

 d'autre de/" se rejoignent. Leurs déformations dépendant en général de la 



fonction non monodrome (arctang — j qui varie de 2- quand on fait un 



tour autour de l'origine, les deux faces ne peuvent se raccorder quand 

 l'angle atteint 2-. Toutefois, dans les matières à volume invariable (le corps 

 étant maintenu à épaisseur constante ou infiniment long dans la troisième 

 direction), la fonction arctang. disparaît et le raccordement se fait. La 



tension principale en tout point est alors donnée par N = ^ cos(/, M P). 



Des faits analogues se produisent dans le cas de matière à volume inva- 

 riable pour les formules à trois dimensions. Dans le cas du solide indéfini, 

 du solide limité à un plan, ou da solide limité à un cône quelconque dont 

 le sommet soit au point sollicité, les surfaces isostatiques deviennent des 

 sphères concentriques à ce point et des cônes ayant ce point pour sommet. 

 Les tensions sont nulles. sur la surface latérale des cônes, les sphères sup- 

 portent des tensions normales données par la formule 



N = A^cos(â, \rp). 

 /- 



Dans le cas de la surface limitée à un plan, on a 



\ = ^— , cosYf, \ÏP). 



b -/•- 



Les déplacements à la surface sont uniquement normaux à celle-ci si la 

 force est normale. Si la force est oblique, tout se passe pour les tensions et 

 déplacements, dans la partie située au-dessous du plan normal à la force 

 passant par son point d'application, comme dans le cas de la force normale 

 à la surface. La tension est moitié dans le cas du corps infini en tous sens, 

 chaque moitié du corps en équilibrant la moitié. 



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