SÉANCE DU 2-;; JANVIER I9I9. 2o5 



sauf celles concernant Tentropie, la capacité calorifique et la chaleur de 

 vaporisation, au cas plus général que nous avons envisagé depuis, ou les 

 covolumes a et ^ seraient fonctions de la température. 



L'expression (2) de l'énergie libre I donne pour l'entropie S, en la déri- 

 vant par rapport à T, 



01 V -+- p «' — y. 01 ( (' -I- p)- aï al 



L'application de cette formule aux. deux états de saturation du lluide à 

 une même température donne pour la différence des entropies S, — S2, 



c'est-à-dire pour =;) 



L „ , r, — y do 



_RT — i — ^—\ — rT^^ r ' I ] 



dT\v,-y v,-y) "^^ ^/^ !_(,•,+ , 3f (t-,+ |3)^J' 



Si l'on remplace 9(T) par sa valeur tirée des relations (5), 



,,(T)= RT(.,+ ,S)-'(r,+ ;3r 



( Cl — a ) ( f^j— a ) ( r, + t', -h 2 p ) 



Il vient, toutes réductions faites, 



1 " V.2— y OT\çi-{-p (^2+3/ dl\(', — a r,— a 



Mais dans notre équation d'état 



K (^9 _ riK _ «9(T) 



ce qui permet de donner à l'expression précédente la forme 



L y, - g 9(T) / i i \ ^ (?y 



RT "l'o— « RT V«'2+P «'1+^/ (^T\i^,— a c, — a 



En substituant aux variables ordinaires les variables a:, y, z définies par 

 les relations (7) et suivantes, on aura 



RT ha:\y,+ i yi + tj dT °'\y, y, 



