SÉANCE DU 27 JANVIER I919. 229 



J'ai alors cherché à produire à la fois un balayag^e et une torsion du plan 

 de balayage, à l'aide de l'appareil suivant : 



Un volant DD, muni d'un axe AA, tourne dans deux paliers fixés à 

 un cadre EEEE qui porte aussi un petit moteur électrique M. Celui-ci 

 entraîne le volant, par la poulie P, et reçoit le courant d'un collecteur C, 



Le cadre EEEE est fixé sur un axe BB, tournant dans des paliers non 

 figurés, et entraîné par une poulie P'. 



La masse du volant, presque toute concentrée à la périphérie, pèse S*"»; 

 son diamètre extérieur est de iS*"™. 



Les vitesses de rotation que l'on peut donner au volant, autour de AA, 

 et simultanément ou séparément, au cadre, autour de BB, sont respective- 

 ment de 1200 et 5oo tours par minute. 



Analysons ce qui se passe dans une région de l'espace, au voisinage du 

 volant, et dans le prolongement de l'axe BBXX. 



Je me place toujours dans l'hypothèse que la masse est due k une pro- 

 priété de î'éther du vide. 



Quand le volant est au repos, la région XX est traversée par un certain 

 nombre N de lignes de force gravifiques, émanées du volant. Ce nombre N 

 définit le champ. Quand le volant tourne autour de AA avec une vitesse 

 angulaire to, la région XX est balayée, par seconde, par Nco lignes de force. 



Ce nombre N définit ce que l'on pourrait appeler le champ cinétique du 

 volant; et dans notre hypothèse, c'est dans ce champ qu'il faudrait situer 

 l'énergie cinétique du volant. Celle-ci se traduit par la réaction que le 

 volant en mouvement oppose à toute action qui tend à dévier son axe de 

 rotation AA, réaction qui s'interprète comme une rigidité du champ 

 cinétique. 



