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cependant r^ par la valeur (lo); nous obtenons, comme premiers termes 

 du développement en série : 



(II) ^ =0,658 i/C^ [i +0,27620- o,i3/i£i;]. 



Cette formule n'est applicable, bien entendu, que si la pression d'aval 

 est inférieure à x^pç^, soit, à peu près, à o, 555 p^^. 

 La température T^, au col, est donnée par 



T, //>,\^ 



(-) ¥ = {-) --' 



comme dans le cas des gaz parfaits. 



Et la vitesse iv^ au col, d'après (4), par 



(i3) 



v/^^T^^o"" [1 + 0,1 ^0—0, o57£r;]- 



Exprimons cette vitesse en fonction de p, et u^ dans le col, et remplaçons 

 £(, initial par £,. (dans le col), qui est égal à z^x\~''-^ nous trouvons : 



'''r=\/gyPcUr- y-^'i — j) 



Remarque. — Cette vitesse est égale à celle du son dans le gaz à l'état où 

 il est dans le col, et c'est là une égalité générale, quelle que soit la loi de 

 détente adiabatique du gaz ('). 



En effet, soit p la densité du gaz (masse de l'unité de volume), u est lié à p 



I 

 par u = — 



Le débit par unité de section de la tuyère s'écrit goiV'. 



Au col, ce débit par unité de section est maximum ; on a donc 



a'dp -+- rSd\iV z=: o. 



Mais, d'autre part, d'après (3), 



(') Cf. HuGO.MOT, Comptes rendus, t. 103, (886, p. 1178. 



