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(Garrel, Hartmann). Les deux possibilités aboutissent d'ailleurs aux mêmes 

 formes de calcul : 



Si S est la surface libre actuelle, &„ une surface initiale de base, on peut 

 poser 



^=:KS(S,_S) ou ^-^-^^=Kclt, 



qui intégrée donne 



S 

 Log^ ^ z= KSg^ + const. 



V S 

 La constante d'intégration peut être déterminée par Log^ c=o, d^où 



S 



S=— et consi. =:^ — KSo^, 



2 V 



s \ 

 t^ étant le temps auquel la surface de la plaie est ~ j> d'où finalement 



Cette équation impose comme condition que la vitesse soit maxima au 



S ■ . 



moment ^j^où S= — • Nous devons donc avoir, en partant de l'origine 



absolue de la blessure, une croissance de la vitesse de cicatrisation, puis 

 une décroissance de celle-ci, la courbe des surfaces devant passer par un 

 point d'' inflexion ; bien que les schémas généraux de l'évolution d'une plaie 

 concordent avec cette allure, il est à remarquer que les formules par 

 lesquelles on a tenté jusqu'ici de représenter le cicatrisation (Lecomte de 

 Noûy, Jaubert de Beaujeu, Lumière, etc.) ne concernent jamais que la 

 portion de l'évolution à vitesse décroissante. 



Les courbes circontre montrent deux essais d'application de la formule 

 précédente à des valeurs numériques empruntées aux recherches de Lecomte 

 de Noûy, Garrel et Hartmann; l'une des séries renferme précisément le 

 point d'inflexipn. L'équation pour cette vérification avait été mise sous la 

 forme ' - 



t étant le temps depuis l'origine des observations, t^ le temps compris entre 

 le zéro vrai (temps correspondant à S,,) et l'origine des observations, 



