SÉANCE DU 24 FÉVRIER T919. 397 



action est, en effet, perpendiculaire au plan de l'élément et de la ligne de 

 force qui le traverse, pt sa valeur est 



F =^KH i ds sin w. 



La similitude de cette formule avec ( i) apparaît complète si Ton assimile 

 le débit i, à l'intensité ?', la vitesse angulaire H, au champ magnétique H, 



et la constante - à la constante K. Le sens de la force F, se détermine 



comme celui de F par la règle des trois doigts. 



Cette analogie est vraie quel que soit le fluide, la formule (1) ne dépen- 

 dant que du débit en poids. 



Tout se passe comme si le mouvement de rotation H, n'existait pas, en 

 supposant le rotor plongé dans un champ de force uniforme d'intensité H,, 

 abstraction faite des forces centrifuges ordinaires. 



Réciproquement, et dans le seul cas où le fluide est incompressible, 

 l'action du champ sur ce fluide est analogue à celle du champ magnétique 

 sur l'électricité d'un fil conducteur. 



En effet, donnons à l'élément de tube un mouvement dans le champ, il en 

 résulte une force gyroscopique perpendiculaire au champ et au mouvement. 

 La projection de cette force sur l'axe de l'élément de tube représente préci- 

 sément l'action du champ H, sur le fluide. La grandeur de cette action est 



(2) . d\ = 2CH/~=2C^, 



^ ^ cit dt 



où ds est la projection, sur un plan perpendiculaire au champ, de la surface 

 engendrée par l'élément dans le temps dt, et <a?o = H, ds est la mesure du 

 flux de force coupé. 



En divisant par S, on a la variation de pression 



, „ , , 2 C fi^'j 2 D do 



( 3 ) dp z:^ -^ j- ^^ y- • 



^ ' ^ % dt g dt 



Si le fluide est incompressible ; i*^' D est constant et la formule précédente 



se rattache à celle de l'électricité en assimilant la pression à une— force 



électromotrice ; 2° les quantités dp s'ajoutent le long du tube et leur 



somme est 



2D rf<I> 



